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6. SOLUCIÓN PARA LA TEORÍA EMDA PARA SUBESPACIOS 1-DIMENSIONALES 116Para ver el comportamiento físico de la solución, tomamos el caso más simplecon m 0 = 0, B = 1.f = 1= = 1 2Para ésta, el comportamiento asintótico r >> 1 es2 0 m (A p + 1) 1A r + O r 2 ;(A 2 1)A+ 2 0 m (2 A 3 p + A 2 1)A 2 1r + O r 2 ;ln 1 + 2 A + 2 A2a = 0 m (2 A 2 p + 4 A 3 p + 1 + 2 AA (1 + 2 A + 2 A 2 )A 2 (1 + 2 A 2 )2 A 4 + 1 + 2 A 2pA)1r + O r 2 ;+ 4 0 mA 2 ( A A 3 A 2 p + pA 4 p)(1 + 2 A 2 + 2 A 4 ) 2 1r + O r 2 :Este comportamiento muestra que los parámetros pueden ser considerados comocantidades físicas de la solución.Es una generalización asintóticamente planadel espacio-tiempo de Schwarszchild, estático con parámetros electromagnéticos,dilatónicos y axiónicos.Es importante notar que de la misma manera podemos escoger soluciones a laecuación de Laplace, que utilizamos durante la aplicación del método de mapeosarmónicos y generar todo el espectro de soluciones posibles para la teoría; siendoposible hallar siempre soluciones que tengan las características físicas que estamosdeseamos estudiarEs aún posible hallar más soluciones al sistema para espacios1 dimensionales como los tratados aquí, así como también para 2-dimensionales[3] y de ser necesario p dimensionales, al seleccionar el espacio V p adecuado. Es
6. SOLUCIÓN PARA LA TEORÍA EMDA PARA SUBESPACIOS 1-DIMENSIONALES 117además importante notar que para cada solución de la ecuación armónica (6.2),se tendrá una nueva solución para la ecuación quiral, conlo cual el número desoluciones es prácticamente ilimitado [1, 13].
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RESUMENUsando el método de mapeos
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ContenidoINTRODUCCIÓNiiiCAPÍTULO
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INTRODUCCIÓNvEn este trabajo, pres
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CAPÍTULO 1RELATIVIDAD GENERAL Y ES
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1.2. TEORíA DE CUERDAS 17donde es
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CAPÍTULO 2GEOMETRÍA DIFERENCIAL Y
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2.2. RELACIONES DE EQUIVALENCIA Y E
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