Introduktion til den specielle relativitetsteori - Niels Bohr Institutet
Introduktion til den specielle relativitetsteori - Niels Bohr Institutet
Introduktion til den specielle relativitetsteori - Niels Bohr Institutet
You also want an ePaper? Increase the reach of your titles
YUMPU automatically turns print PDFs into web optimized ePapers that Google loves.
6 Relativistisk mekanik<br />
følger røret og dermed bevæger sig med hastighe<strong>den</strong> v i forhold <strong>til</strong> S. I dette system<br />
m˚a kuglens hastighed w have komponenterne w = (0, V, 0), idet en kraftp˚avirkning<br />
som <strong>den</strong> antagne ikke kan ændre impulsen i y-aksens retning. Idet de to hastigheder v<br />
og w alts˚a er ortogonale finder vi af transformationsformlen (3.18) for γ-faktoren, at<br />
γ(u) = γ(v)γ(V). Kuglens kinetiske energi er dermed<br />
K2 = {γ(v)γ(V)−1}mc 2 .<br />
Systemets samlede energiforøgelse som følge af kraftp˚avirkningen bliver da<br />
der ved hjælp af de fundne udtryk giver<br />
Dette kan omskrives <strong>til</strong><br />
∆K = K1 +K2 −K,<br />
∆K = {γ(v)−1}Mc 2 +{γ(v)γ(V)−1}mc 2 −{γ(V)−1}mc 2 .<br />
∆K = {γ(v)−1}[M +m+{γ(V)−1}m] c 2 .<br />
Ved at betragte sidste led ser vi, at dette udtryk kan fortolkes som <strong>den</strong> kinetiske energi<br />
af et system, der bevæger sig med hastighe<strong>den</strong> v i S, s˚aledes som røret og kuglen under<br />
ét gør efter kraftp˚avirkningen. Systemets masse m˚a da være givet ved faktoren i <strong>den</strong><br />
skarpe parentes. Vi ser da, at systemets masse er summen M +m af rørets og kuglens<br />
masser plus det forventede <strong>til</strong>lægsled<br />
∆m = {γ(V)−1}m = K/c 2 .<br />
6.3.2 Eksempel: E0 = mc 2 og makroskopiske legemer<br />
For et makroskopisk legeme er hvileenergien mc 2 enorm. Hvert gram indeholder en energimængde<br />
p˚a 9×10 13 J, som nogenlunde <strong>til</strong>svarer Hiroshima-bomben. En meget lille del<br />
af <strong>den</strong>ne energi hidrører fra <strong>den</strong> termiske bevægelse af molekylerne, der udgør legemet,<br />
og kan afgives som varmeenergi. En del hidrører fra de intermolekylære og interatomare<br />
bindingsenergier og kan i visse <strong>til</strong>fælde delvist afgives ved forbrænding eller ved<br />
andre kemiske processer. En meget større del hidrører fra kernebindingerne og kan ogs˚a<br />
<strong>til</strong>tider frisættes, som f.eks. i kernekraftværker og kernev˚aben. Den største del af energien<br />
(omkring 99%) hidrører fra hvileenergien af nukleonerne (protoner og neutroner) og<br />
elektronerne, der udgør atomerne. Kun gennem annihilation mellem stof og antistof kan<br />
<strong>den</strong>ne sidste del af energien frigøres.<br />
6.3.3 Eksempel: Solens udstr˚aling<br />
Ved solkonstanten forst˚as <strong>den</strong> energimængde, der i form af solstr˚aling falder p˚a en fladeenhed,<br />
anbragt vinkelret p˚a str˚alingens retning. Den er ved jordoverfla<strong>den</strong> 1368 W/m 2 .<br />
96