Introduktion til den specielle relativitetsteori - Niels Bohr Institutet
Introduktion til den specielle relativitetsteori - Niels Bohr Institutet
Introduktion til den specielle relativitetsteori - Niels Bohr Institutet
You also want an ePaper? Increase the reach of your titles
YUMPU automatically turns print PDFs into web optimized ePapers that Google loves.
3.2 Tidsforlængelsen<br />
m˚ade vil iagttageren i S ′ beskrive det, der er sket i hans ur U ′ . N˚ar derimod iagttageren<br />
i S skal beskrive det, der sker i U ′ , m˚a han tage hensyn <strong>til</strong> dette urs bevægelse, hvorfor<br />
lysvejen er givet ved <strong>den</strong> punkterede linie p˚a figuren. Han f˚ar da umiddelbart relationen<br />
c 2 T 2 = v 2 T 2 +c 2 T 2 0,<br />
der fører direkte <strong>til</strong> udtrykket (3.2) for tidsforlængelsen.<br />
3.2.2 Sammenhængen mellem længdeforkortning og tidsforlængelse<br />
Mens en m˚alestok i bevægelse vil forkortes, vil varighe<strong>den</strong> af en proces forlænges. Dette<br />
reciprokke forhold mellem længder og tidsrum kan ogs˚a begrundes direkte, idet vi<br />
kan slutte os <strong>til</strong> tidsforlængelsen alene ud fra længdeforkortningen. For at indse dette<br />
betragter vi en stang med hvilelæng<strong>den</strong> L0 anbragt i hvile p˚a x-aksen i systemet S. I<br />
forhold <strong>til</strong> S ′ bevæger <strong>den</strong> sig med hastighe<strong>den</strong> −v efter x ′ -aksen, og vi vil nu betragte<br />
stangens passage forbi begyndelsespunktet O ′ af S ′ . Set fra S ′ foreg˚ar de to begivenheder<br />
<strong>til</strong>svarende endepunkternes passage af O ′ i samme punkt, hvorfor ti<strong>den</strong> T0 mellem dem<br />
<strong>til</strong>svarer egenti<strong>den</strong> for processen. Denne tid m˚a være lig med forholdet mellem stangens<br />
længde L og <strong>den</strong>s fart v, alts˚a<br />
T0 = L<br />
v<br />
<br />
L0 1−v 2 /c2 = ,<br />
v<br />
hvor vi har benyttet udtrykket (3.1) for længdeforkortningen.<br />
Vi betragter nu situationen fra systemet S og spørger om, hvor lang tid det tager for<br />
O ′ at passere forbi stangen fra <strong>den</strong> ene ende <strong>til</strong> <strong>den</strong> an<strong>den</strong>. Da hastighe<strong>den</strong> af O ′ er v og<br />
stangens længde L0, er dette tidsrum bestemt ved<br />
T = L0<br />
v .<br />
Af disse to udtryk fremkommer udtrykket (3.2) for tidsforlængelsen direkte.<br />
3.2.3 Accelererede ure<br />
For accelereredeure er situationen mere kompliceret end for ure i jævn bevægelse. De accelereret ur<br />
flestemakroskopiskeurevirkerd˚arligtunderaccelereredebevægelser(tænkblotp˚abornholmerur<br />
i et S-tog). Det er imidlertid en eksperimentel kendsgerning, at ure, hvis funktion<br />
er direkte knyttet <strong>til</strong> mikro-fysiske processer s˚a som atomare overgange eller henfald<br />
afelementar-partikler,erup˚avirkedeafacceleration.Iforlængelseherafdefineresetideelt ideelt ur<br />
ur som et ur, hvis gang ikke afhænger af accelerationen, men kun af dets øjeblikkelige<br />
hastighed i overensstemmelse med (3.2). Lad os fores<strong>til</strong>le os et gitter af synkroniserede<br />
standard-ure i et inertialsystem S og et ideelt ur, som foretager en vilk˚arlig bevægelse<br />
gennem dette gitter og derved støt taber tid i forhold <strong>til</strong> de faste ure. Aflæst p˚a det<br />
47