Introduktion til den specielle relativitetsteori - Niels Bohr Institutet
Introduktion til den specielle relativitetsteori - Niels Bohr Institutet
Introduktion til den specielle relativitetsteori - Niels Bohr Institutet
Create successful ePaper yourself
Turn your PDF publications into a flip-book with our unique Google optimized e-Paper software.
5 Rumti<strong>den</strong> og fire-vektorer<br />
Gennemregnede eksempler <strong>til</strong> Kapitel 5<br />
5.1 Inertialsystemet S ′ bevæger sig p˚a sædvanlig vis med hastighe<strong>den</strong> v = 3<br />
5 c i forhold<br />
<strong>til</strong> inertialsystemet S. I S ′ er givet fire 4-vektorer: A ′ = (1,0,0,0), B ′ = (1,1,0,0),<br />
C ′ = (1,−1,0,0) og D ′ = (1,0,1,0). Udregn de <strong>til</strong>svarende 4-vektorer A, B, C og<br />
D i S.<br />
Vi benytter <strong>den</strong> inverse Lorentz-transformation, som p˚a matrice-form har formen<br />
Idet β = v/c = 3<br />
5<br />
⎡<br />
⎢<br />
⎣<br />
A0<br />
A1<br />
A2<br />
A3<br />
⎤<br />
⎥<br />
⎦ =<br />
⎡<br />
⎢<br />
⎣<br />
og dermed γ = 5<br />
4<br />
⎡ ⎤<br />
γ<br />
⎢ γβ ⎥<br />
A = ⎢ ⎥<br />
⎣ 0 ⎦ =<br />
⎡<br />
⎢<br />
⎣<br />
0<br />
0<br />
5<br />
4<br />
3<br />
4<br />
0<br />
⎡ ⎤<br />
γ(1−β)<br />
⎢ −γ(1−β) ⎥<br />
C = ⎢ ⎥<br />
⎣ 0 ⎦ =<br />
⎡<br />
⎢<br />
⎣<br />
Opgaver <strong>til</strong> Kapitel 5<br />
86<br />
0<br />
γ γβ 0 0<br />
γβ γ 0 0<br />
0 0 1 0<br />
0 0 0 1<br />
⎤⎡<br />
⎥⎢<br />
⎥⎢<br />
⎦⎣<br />
A ′ 0<br />
A ′ 1<br />
A ′ 2<br />
A ′ 3<br />
f˚as da ved indsættelse<br />
0<br />
⎤<br />
⎥<br />
⎦ .<br />
⎤ ⎡ ⎤<br />
γ(1+β)<br />
⎥<br />
⎥;<br />
⎦<br />
⎢ γ(1+β) ⎥<br />
B = ⎢ ⎥<br />
⎣ 0 ⎦ =<br />
⎡ ⎤<br />
2<br />
⎢ 2 ⎥<br />
⎢ ⎥<br />
⎣ 0 ⎦ ;<br />
1<br />
2<br />
− 1<br />
2<br />
0<br />
0<br />
⎤ ⎡ ⎤<br />
γ<br />
⎥<br />
⎥;<br />
⎦<br />
⎢ γβ ⎥<br />
D = ⎢ ⎥<br />
⎣ 1 ⎦ =<br />
⎡<br />
⎢<br />
⎣<br />
5.1 Tre begivenheder P1, P2 og P3 har i et inertialsystem rumtids-koordinater (ct, x)<br />
medværdierne(2, 1),(7, 4)og(5, 6).Fastlægvedatbetragtederelevanterumtidsintervaller<br />
hvilke par af begivenheder, der kan have˚arsagssammenhæng.<br />
5.2 To begivenheder P1 og P2 har i et inertialsystem S rumtids-koordinater (ct, x)<br />
med værdierne (0, 0) og (1, 2). Find hastighederne af systemer, som bevæger sig<br />
p˚a sædvanlig vis i forhold <strong>til</strong> S, s˚aledes at: a) de to begivenheder er samtidige;<br />
og b) P2 forekommer ti<strong>den</strong> 1/c før P1. [Bemærk: Idet vi her regner rumlige koordinater<br />
dimensionsløse, f˚ar ti<strong>den</strong> dimension af hastighed −1 . Hvis dette volder<br />
vanskeligheder, indsæt da selv længdeenheder (f.eks. meter) for koordinaterne.]<br />
5.3 Fem 4-vektorer er givet ved A = (5,4,3,0), B = (5,5,0,0), C = (1,1,0,0), D =<br />
(5,3,2,0) og E = (1,3,2,0).<br />
a) Beregn kvadratet p˚a 4-vektorene og angiv hvilke 4-vektorer der er henholdsvis<br />
tidsagtige, rumagtige, og lysagtige.<br />
0<br />
0<br />
5<br />
4<br />
3<br />
4<br />
1<br />
0<br />
⎤<br />
⎥<br />
⎦ .