Introduktion til den specielle relativitetsteori - Niels Bohr Institutet
Introduktion til den specielle relativitetsteori - Niels Bohr Institutet
Introduktion til den specielle relativitetsteori - Niels Bohr Institutet
Create successful ePaper yourself
Turn your PDF publications into a flip-book with our unique Google optimized e-Paper software.
Opgaver <strong>til</strong> Kapitel 6<br />
Spejlet rammes at en lysstr˚ale, der i laboratoriesystemet danner vinklen θ1 med<br />
normalen. Bestem vinklen θ2 mellem <strong>den</strong> reflekterede lysstr˚ale og normalen.<br />
6.13 En strøm af protoner, der hver har <strong>den</strong> kinetiske energi 900 MeV, falder vinkelret<br />
ind p˚a en blok, hvori protonerne bremses helt. Blokken rammes hvert sekund af<br />
5×10 13 protoner. Beregn kraften hvormed protonstrømmen p˚avirker blokken.<br />
Dernæst erstattet blokken med et s˚a tyndt folie, at det gennemsnitlige tab i protonernes<br />
kinetiske energi er 10 MeV. Beregn kraften hvormed protonstrømmen<br />
p˚avirker foliet.<br />
6.14 Proton/proton spredning (eller “relativistisk billard”)<br />
En proton med kinetisk energi K støder elastisk med en hvilende proton. Efter stødet<br />
er laboratoriespredningsvinklen, θ, numerisk lig med <strong>den</strong> rekylerende protons<br />
spredningsvinkel, φ.<br />
<br />
<br />
a) Bestem˚abningsvinklen mellem de to protoner, alts˚a summen af φ og θ. Eksempel:<br />
K = 1 GeV; protonmassen er m = 938 MeV/c 2 .<br />
b) Undersøg <strong>den</strong> ikke-relativistiske grænse, K ≪ mc 2 , og vis, at˚abningsvinklen<br />
bliver 90 ◦ i overensstemmelse med det kendte(?) klassiske resultat.<br />
6.15 Vis, at en foton ikke spontant kan henfalde <strong>til</strong> et elektron-positron-par. [Hint:<br />
benyt 4-impuls-bevarelse eller <strong>den</strong> deraf følgende bevarelse af invariant masse.]<br />
I det elektriske felt fra en kerne kan processen imidlertid forløbe. Beregn tærskelenergien<br />
for <strong>den</strong>ne proces, γ +N → e + +e − +N, i kernens hvilesystem. Kernens<br />
masse betegnes M, mens elektronens (og positronens) masse betegnes m.<br />
6.16 En masseløs partikel med energien E rammer en hvilende partikel med massen<br />
M. Efter stødet best˚ar systemet af to partikler med masser M og m. Vis, at<br />
tærskelenergien for processen er Emin = mc 2 (1+m/2M).<br />
6.17 Ultra High Energy Cosmic Rays<br />
Jor<strong>den</strong>s atmosfære bombarderes af kosmisk str˚aling, som hovedsagelig best˚ar af<br />
protoner. Disse protoner dækker et bredt energispektrum, som fra m˚alinger synes<br />
at strække sig op over 10 20 eV. Disse s˚akaldte UHECR (ultra high energy cosmic<br />
rays) udgør et teoretisk problem, idet man ikke kan forklare, hvordan de kan<br />
udbrede sig over lange afstande gennem rummet. Problemet er, at protonerne forventes<br />
at vekselvirke med <strong>den</strong> s˚akaldte kosmiske baggrundsstr˚aling, som best˚ar af<br />
mikrobølger med en temperatur p˚a 2.7 K.<br />
θ<br />
φ<br />
121