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Assistance au calage de modèles numériques en hydraulique ... - TEL

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CHAPITRE 2 ÉLÉMENTS D’UN MODÈLE NUMÉRIQUE DE RIVIÈREoù :et :⎧⎪⎨ α = 0.9 ( ) −1/6n fnθ =c⎪⎩pour R fR c> 0,31−α2cos ( )π R f0,3 R c+ 1+α2pour R fR c∈ [0 ; 0,3].β =( η 2+ 1 )AA c A f (1 + η) 2 (2.6)où :η = Q cQ f= n fn cθ A√cA 2 f + A c A f (1 − θ 2 )(RcR f) 2/3Cete formulation permet ainsi <strong>de</strong> pr<strong>en</strong>dre <strong>en</strong> compte les pertes <strong>de</strong> charges dues <strong>au</strong>xéchanges <strong>de</strong> quantité <strong>de</strong> mouvem<strong>en</strong>t <strong>en</strong>tre les différ<strong>en</strong>ts lits.Autres métho<strong>de</strong>sD’<strong>au</strong>tres métho<strong>de</strong>s <strong>de</strong> calcul on été développées ces <strong>de</strong>rnières années, comme la LateralDistribution Method (LDM) (Lyness et al., 1997), ou bi<strong>en</strong> l’Exchange DischargeMethod (EDM) (Bousmar et Zech, 1999). Pour plus <strong>de</strong> précisions sur ces formulations<strong>de</strong> la débitance, le lecteur pourra se référer à la thèse <strong>de</strong> Bousmar (2002). Des recherchessont <strong>de</strong> plus actuellem<strong>en</strong>t <strong>en</strong> cours <strong>au</strong> CEMAGREF sur le développem<strong>en</strong>t d’une métho<strong>de</strong>pr<strong>en</strong>ant <strong>en</strong> compte les échanges <strong>de</strong> masse et <strong>de</strong> quantité <strong>de</strong> mouvem<strong>en</strong>t à l’interface<strong>en</strong>tre les <strong>de</strong>ux lits (Proust, 2005) 10 . Ces métho<strong>de</strong>s n’étant pas <strong>en</strong>core implém<strong>en</strong>téesdans <strong>de</strong>s logiciels largem<strong>en</strong>t diffusés <strong>au</strong>près <strong>de</strong>s services opérationnels, nous <strong>en</strong>visageronsdans la suite uniquem<strong>en</strong>t les <strong>de</strong>ux métho<strong>de</strong>s précé<strong>de</strong>ntes <strong>de</strong> calcul <strong>de</strong> la débitance.2.1.3 Pertes <strong>de</strong> charge singulièresAux équations <strong>de</strong> Saint-V<strong>en</strong>ant peuv<strong>en</strong>t se substituer – ou s’ajouter – <strong>de</strong>s lois <strong>de</strong>perte <strong>de</strong> charge correspondant à <strong>de</strong>s singularités du cours d’e<strong>au</strong>, comme <strong>de</strong>s ouvrageshydr<strong>au</strong>liques ou <strong>de</strong>s élargissem<strong>en</strong>t brusques.Ouvrages hydr<strong>au</strong>liquesDans le modèle conceptuel considéré, les ouvrages hydr<strong>au</strong>liques – comme les déversoirsou les orifices – se prés<strong>en</strong>t<strong>en</strong>t comme <strong>de</strong>s zones où les équations <strong>de</strong> Saint-V<strong>en</strong>antne s’appliqu<strong>en</strong>t pas. On utilise alors une loi <strong>de</strong> perte <strong>de</strong> charge simple pour relier lesvariables à l’amont et à l’aval <strong>de</strong> chaque ouvrage. On peut mettre ces relations sous laforme générale suivante :Q = µ f(h amont , h aval ) (2.7)où µ est un coeffici<strong>en</strong>t numérique appelé coeffici<strong>en</strong>t <strong>de</strong> débit, h amont et h aval nive<strong>au</strong>xd’e<strong>au</strong> à l’amont et à l’aval <strong>de</strong> l’ouvrage. Nous revi<strong>en</strong>drons sur ce paramètre du modèle10. Le lecteur intéressé par cette démarche pourra suivre les publications actuellem<strong>en</strong>t <strong>en</strong> cours sur cesujet (Bousmar et al., 2005; Proust et al., 2005).31

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