Dissertation

5. Optische Systemintegration 135
Tabelle 5.10.: Einfluss der axialen Dejustage der Linse auf z T /2.
∆z/µm 4,5z T /mm R/mm 0,5z T /mm (0, 5z T )/(0, 5z T (∆z = 0))
(gemessen)
(berechnet)
300 28,3 409 2,963 1,0072
200 27,7 596 2,956 1,0050
100 27,1 11400 2,949 1,0026
0 26,5 23850 2,942 1,0001
-100 25,8 -1018 2,933 0,9971
-200 25,1 -485 2,923 0,9940
-300 24,5 -329 2,915 0,9911
berechnet, wobei der Radius der Kugelwelle R abhängig von der Dejustage der
Linse ist. Tabelle 5.10 zeigt in der zweiten und dritten Spalte die gemessenen
Werte und die ermittelten Werte für R. Die vierte Spalte zeigt die daraus berechneten
Abstände z T /2. Die fünfte Spalte beinhaltet die Abweichung der realen
Selbstabbildung von der idealen, sie liegt für alle Linsenposition unter 0,01z T /2.
VCSEL
z=+Dz
z=0
z=-Dz
x=+Dx x=0
ca. 40 mm
Gitter
Bild 5.34.: Lagetoleranz der Linse zur Strahlformung.
5.4.2.6. Laterale Dejustage der Linse
Um die Auswirkungen einer lateralen Dejustage der Linse zu ermitteln, wurden
Talbotteppiche bei einer Dejustage von ∆x=250 µm und 500 µm aufgenommen.
Es ergibt sich eine verkippte ebene Welle mit einem Winkel von ca. 1,03 bzw.
2,14 ◦ . Pro µm Dejustage ergibt sich somit ein Winkel von ca. 0,004 ◦ . Bei der
Annahme von einer Positionsgenauigkeit von 100 µm, ergibt sich somit ein Winkel
von 0,4 ◦ .
Der Talbotabstand für schräge Beleuchtung unter dem Winkel α ist gegeben
durch Gleichung 5.24. Für α = 0, 4 ◦ ergibt sich eine halbe Talbotlänge von
0,9999z T /2, der axiale Ort der Selbstabbildung wird also kaum beeinflusst, wenn
man bedenkt, dass 0,9z T /2 tolerabel sind. Problematisch könnte allerdings die
laterale Verschiebung sein, wenn die Selbstabbildung aus dem Bereich der Detektoren
verschwindet. Der Zusammenhang ist ∆x = z tan α = 0, 00698z. Für
einen Abstand zwischen Linse und Detektor von z = 40 mm ergibt sich schon