Dissertation

4. Talbotinterferometrie für die Partikelanalyse 81
Die Bilder 4.31 und 4.32 zeigen beispielhaft für g ∗ = 1 bzw. g ∗ = 0, 5 eine
Selbstabbildungsebene bei unterschiedlichen axialen Positionen eines Partikels
auf der optischen Achse. Bei (a) fällt jeweils das Partikel mit der Detektionsebene
zusammen. Dann vergrößert sich der Partikel-Detektor-Abstand jeweils um z T /4.
Es ist zu beobachten, dass bei g ∗ = 1 im Vergleich zu g ∗ = 0, 5 mehr Licht auf den
Streifen auftrifft und dass das Maximum bei einem größeren Partikel-Detektor-
Abstand auftritt. Im nächsten Abschnitt wird nun ermittelt, welchen Einfluss g ∗
und der Abstand zwischen Partikel und Detektor auf die Signalhöhe haben.
5p
(a)
(b) (c) (d)
1,2
y
0
1,0
−5p
−7p 0 7p
x
(e) (f) (g) (h)
0,8
0,6
0,4
0,2
0
Bild 4.31.: Gestörte Selbstabbildung für g ∗ = 1. (a) z = 0, (b) z = z T /4, (c)
z = z T /2, (d) z = 3z T /4, (e) z = z T , (f) z = 5z T /4, (g) z = 3z T /2
und (h) z = 7z T /4.
5p
(a)
(b) (c) (d)
1,2
y
0
1,0
−5p
−7p 0 7p
x
(e) (f) (g) (h)
0,8
0,6
0,4
0,2
0
Bild 4.32.: Gestörte Selbstabbildung für g ∗ = 0, 5. (a) z = 0, (b) z = z T /4, (c)
z = z T /2, (d) z = 3z T /4, (e) z = z T , (f) z = 5z T /4, (g) z = 3z T /2
und (h) z = 7z T /4.
4.5.1. Abhängigkeit des Signals von der Partikelposition
Um die Abhängigkeit des Signals in einem dunklen Streifen der Selbstabbildung
zu simulieren, werden die berechneten Matrizen aus der Bibliothek (vgl. Kapitel
4.3.4) im Zusammenhang mit den Werten aus Tabelle 4.3 verwendet. Durch
die Verschiebung der Gittermatrizen relativ zu den Partikelmatrizen wird die Be-