Dissertation
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A.4. Bestimmung der Fourierkoeffizienten<br />
Zur Bestimmung der Fourierkoeffizienten eines zweistufigen Gitters wird das Integral<br />
A n = 1 p<br />
∫<br />
p<br />
u p e −2πjnνx dx<br />
(A.4)<br />
gelöst. Für ein Gitter mit komplexer Amplitudentransmissionsfunktion ergibt sich<br />
für die nullte Ordnung (n = 0):<br />
A 0 = 1 p<br />
= 1 p<br />
∫<br />
= u p1<br />
p<br />
p<br />
u p e −2πjnνx dx<br />
p 1 /2 ∫<br />
−p 1 /2<br />
u p1 dx + 1 p<br />
[ p1<br />
2 − −p 1<br />
2<br />
=u p1<br />
p 1<br />
p + u p2<br />
−p 1 /2 ∫<br />
−p/2<br />
]<br />
+ u p2<br />
p<br />
p − p 1<br />
p<br />
=δ(u p1 − u p2 ) + u p2<br />
u p2 dx + 1 p<br />
[ −p1<br />
2 − −p<br />
2<br />
p/2 ∫<br />
p 1 /2<br />
u p2 dx<br />
]<br />
+ u p2<br />
p<br />
[ p<br />
2 − p ]<br />
1<br />
2<br />
(A.5)<br />
Die Spezialfällte eines reinen Amplituden- oder Phasengitters erhält man durch<br />
Einsetzen der entsprechenden u p1 und u p2 . Das Tastverhältnis ist δ = p 1 /p. Die<br />
Beugungseffizienz ist das Betragsquadrat der Fourierkoeffizienten. Es ergibt sich<br />
für die nullte Ordnung.<br />
[<br />
] [<br />
]<br />
|A 0 | 2 = δ(u 1 e jφ 1<br />
− u 2 e jφ 2<br />
) + u 2 e jφ 2<br />
δ(u 1 e −jφ 1<br />
− u 2 e −jφ 2<br />
) + u 2 e −jφ 2<br />
=δ 2 [u 2 1 + u 2 2 − 2u 1 u 2 cos(φ 1 − φ 2 )] − δ[2u 2 2 − 2u 1 u 2 cos(φ 1 − φ 2 )] + u 2<br />
2<br />
Für alle anderen Ordnungen (n ≠ 0) wird berechnet:<br />
A n = 1 p<br />
= 1 p<br />
∫<br />
= u p1<br />
p<br />
= u p1<br />
p<br />
p<br />
u p e −2πjnνx dx<br />
p 1 /2 ∫<br />
−p 1 /2<br />
u p1 e −2πjnνx dx + 1 p<br />
[e −2πjnνx] p 1 /2<br />
−p 1 /2 ∫<br />
−p/2<br />
u p2 e −2πjnνx dx + 1 p<br />
1<br />
−2πjnν<br />
+ u p2 1<br />
−p 1 /2 p −2πjnν<br />
1<br />
]<br />
[e −2πjnν p 1<br />
2 − e<br />
2πjnν p 1<br />
2<br />
−2πjnν<br />
[<br />
1<br />
e −2πjnν −p 1<br />
−p<br />
−2πjnν 2 − e 2<br />
−2πjnν<br />
+ u p2<br />
p<br />
= sin(πnδ) (u p1 − u p2 ).<br />
πn<br />
158<br />
p/2 ∫<br />
p 1 /2<br />
[e −2πjnνx] −p 1 /2<br />
]<br />
+ u p2<br />
p<br />
u p2 e −2πjnνx dx<br />
−p/2<br />
+ u p2<br />
p<br />
(A.6)<br />
1 [e −2πjnνx] p/2<br />
−2πjnν<br />
p 1 /2<br />
1<br />
]<br />
[e −2πjnν p 2 − e<br />
−2πjnν p 1<br />
2<br />
−2πjnν<br />
(A.7)