Wechselwirkungen sehr langsamer hochgeladener Ionen mit einer ...

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100 5. Die Argon–Spektren 5.3 Die 220eV–Stufe 5.3.1 Veränderung der Stufenform mit den experimentellen Randbedingungen Auf der rechten Flanke des 211eV–Peaks manifestiert sich in allen Spektren eine kleine Stufe. Unter flachen Einfallswinkeln tritt sie bei allen Einschuß- Abbildung 5.8: Winkel– und Energieabhängigkeit der Stufe Bei Θ = 92 ◦ stumpft die Stufe ab, ansonsten ist sie klar ausgeprägt. Alle anderen besprochenen Phänomene sind auch hier vorhanden. Die Spektren sind auf ihr Maximum normiert. Sie stammen aus verschiedenen Meßserien mit frisch präparierten Oberflächen. energien gut definiert in Erscheinung. Sie spaltet sich im Bereich zwischen 215 und 220eV vom rechten Ausläufer des 211eV–Peaks ab. Oberhalb von etwa 235eV fällt das Spektrum wieder deutlich ab. Bei etwa 232eV deutet
5.3. Die 220eV–Stufe 101 sich ein leichter Peak an. Eine Abhängigkeit der Stufe von der Einfallsenergie des Ions läßt sich anhand unserer Meßserien nur bei Θ = 92 ◦ aufzeigen. In unserer ≪überdrehten≫ Beobachtungsgeometrie aus Abb.5.3 prägt sich erst bei sehr niedrigen Ionenenergien (UQ � −12V) eine leichte Stufe aus. In den Fällen, in denen sie klar hervortritt, ist keine signifikante Variation ihrer oberen Begrenzung bei etwa 235±eV feststellbar. 5.3.2 Einbeziehung von Kristalleffekten In diesem Abschnitt wollen wir die Form der Stufe bei verschiedenen experimentellen Randbedingungen erklären. Zunächst scheint sich eine Inkonsistenz anzudeuten. Die Energieabhängigkeit unter Θ = 92 ◦ läßt vermeintlich auf einen vor der Oberfläche ablaufenden Erzeugungsprozeß schließen. Andererseits sollte dieser Effekt dann unter flachen Winkeln analog zur Argumentation der LMM–Winkelabhängigkeit in Abschnitt 5.1.2 erkennbar unterdrückt sein. Um diesen Widerspruch aufzulösen, müssen wir die Herkunft der die Stufe erzeugenden Elektronen klären. Als potentielle Kandidaten prüfen wir als erstes LMN– und LMM–Übergänge, beispielsweise (3p ↦→ 2p, 3d ↑) mit E = 232eV bei einer (K2, L7, M9)–Besetzung der atomaren Schalen. Die hier nicht tabellierten Berechnungen weisen eine Vielzahl solcher Augerübergänge im Bereich oberhalb des 211eV–Peaks auf. Allerdings läßt sich weder mit Hilfe der zugehörigen Raten noch aufgrund der simulierten Energiewerte ein ≪Einbruch≫ oberhalb von 235eV rekonstruieren. Die Berechnungen deuten stattdessen auf einen bis in die Region um 260eV auslaufenden, unstrukturierten Schwanz aus LMX–Übergängen hin. Dieser tritt tatsächlich in allen Spektren auf. Was verursacht aber die Entstehung der markanten Stufe? An dieser Stelle erweitern wir das bisher entwickelte Modell und schließen LVV–Übergänge (s. Kap.2.8.2) zwischen den Valenzbandelektronen des Siliziumwafers und dem L–Schalenloch des Argonions in unsere Überlegungen mit ein. Wir handeln dabei nicht im Widerspruch zu den Messungen unter Θ = 92 ◦ , welche auf den ersten Blick einen vor der Oberfläche stattfindenden Effekt als Ursache suggerieren. Denn auch in dieser Meßgeometrie mißt man noch Kristalleffekte, sie erscheinen aber gegenüber den vor der Oberfläche ablaufenden Augerprozessen im Spektrum unterdrückt. So z.B. verschwindet in allen (Θ = 92 ◦ )–Serien der LMM–Peak keineswegs vollständig, sondern ver-
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Wechselwirkungen sehr langsamer hoc
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Inhaltsverzeichnis 1 Einleitung 9 2
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INHALTSVERZEICHNIS 5 4.1.1 Programm
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INHALTSVERZEICHNIS 7 B.3 Reduktion
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Kapitel 1 Einleitung Die ersten Arb
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Kapitel 2 Fundamentale Wechselwirku
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2.2. Potentialverhältnisse 13 Ladu
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2.2. Potentialverhältnisse 15 2.2.
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2.2. Potentialverhältnisse 17 best
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2.3. Zeitskalen 21 Abbildung 2.5: M
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2.4. Auger-Übergänge 23 größer
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2.4. Auger-Übergänge 25 Abbildung
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2.5. Elektronentransferprozesse 27
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2.6. Die Screening Dynamics 29 nen
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2.7. Strahlungsübergänge 31 10˚A
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2.8. Wechselwirkungen im Kristall 3
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Kapitel 3 Der experimentelle Aufbau
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3.1. Die EZR-Ionenquelle 39 Ringe a
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3.2. Das Strahltransportsystem 43 3
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3.3. Die Abbremsoptik 47 Abbildung
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scanf ("%d", &value); } while ((val
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flushall (); /* clearing all input
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mean = ctre[i] / runs; sigma = sqrt
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printf ("Setting BG1 to continuous
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printf ("SoftwareInit\n\n"); if (er
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Literaturverzeichnis [1] R.P. Adam:
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LITERATURVERZEICHNIS 167 [20] R. D
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LITERATURVERZEICHNIS 169 [43] Chris
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