Wechselwirkungen sehr langsamer hochgeladener Ionen mit einer ...

5.1. Der LMM–Peak 91
(3s ↦→ 2p, 3d ↑), (3p ↦→ 2p, 3d ↑) und auch (3d ↦→ 2p, 3d ↑) bei entsprechender
Umbesetzung der M–Schale um ein bis vier Größenordnungen geringere relative
Intensitäten ergeben, wurden sie aus Übersichtlichkeitsgründen nicht mit
aufgelistet. Zudem befinden sich die zu ihnen gehörenden Linien außerhalb
der hier diskutierten Peakregion des Spektrums.
LMM–Übergänge
Besetzung Übergang rel. Intensität [10 15 sec −1 ] Energie [eV]
M2 N7 3s ↦→ 2p, 3p ↑ 2,0 181,4
3p ↦→ 2p, 3p ↑ 9,1 200,7
M3 N6 3s ↦→ 2p, 3p ↑ 5,5 183,2
3p ↦→ 2p, 3p ↑ 41,2 198,5
M4 N5 3s ↦→ 2p, 3p ↑ 33,5 184,4
3p ↦→ 2p, 3p ↑ 24,9 189,3
M5 N4 3s ↦→ 2p, 3p ↑ 45,6 186,1
3p ↦→ 2p, 3p ↑ 65,1 202,0
M6 N3 3s ↦→ 2p, 3p ↑ 16,4 188,2
3p ↦→ 2p, 3p ↑ 33,9 205,1
M7 N2 3s ↦→ 2p, 3p ↑ 1,2 191,1
3p ↦→ 2p, 3p ↑ 0,4 208,8
M8 N1 3s ↦→ 2p, 3p ↑ 0,4 194,0
3p ↦→ 2p, 3p ↑ 1,4 212,2
M9 N0 3s ↦→ 2p, 3p ↑ 2,7 195,6
3p ↦→ 2p, 3p ↑ 8,6 213,4
Tabelle 5.1: Auger–Energien der LMM–Übergänge Die Besetzung der M–Schale
nimmt von oben nach unten hin zu. Die zur Neutralisation fehlenden Elektronen wurden
in die N–Schale eingefügt. Für die beiden (3s ↦→ 2p, 3p ↑)– und (3s ↦→ 2p, 3p ↑)–
Übergangstypen ergeben sich die größten relativen Intensitäten.
Eine exakte Übereinstimmung der berechneten Werte mit den experimentell
beobachteten ist selbstverständlich nach den Bemerkungen in Kap.4.2) nicht
zu erwarten. Die in diesem Abschnitt behandelten LMM–Übergänge unterliegen
den dort beschriebenen ≪äußeren≫ Einflüssen aufgrund der Kernnähe der
beteiligten Orbitale jedoch relativ schwach. Quantitativ weisen die gemessenen
Werte Abweichungen im Bereich der in Kapitel 2.2.2 für den Bildladungs-
terscheiden, so daß eine Permutation der Elektronen einen identischen Übergang bezeichnet.