Wechselwirkungen sehr langsamer hochgeladener Ionen mit einer ...

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90 5. Die Argon–Spektren Außerdem ist hier zu beachten, daß unter bestimmten Umständen der Targetstrom nicht mehr als Normierungsgröße der Spektren geeignet ist. Bei zeitlichen Instabilitäten der EZR–Ionenquelle kann der Strahl beispielsweise seitlich schwanken. Während kleine Schwankungen den als Norm verwendeten Gesamttargetstrom wenig beeinflussen, kann die Anzahl der auf die Mitte des Targets gelangenden Ionen deutlich variieren, welche für die Intensität der Augerspektren relevant ist. Alle verwendeten Spektren weisen deshalb trotz der Stromnormierung (s. S.3.9) eine große Anzahl von Meßdurchläufen auf. 5.1.3 Rekonstruktion der LMM–Linien In diesem Abschnitt geht es darum, den 211eV–Peak und das Auftreten des ihm benachbarten, breiten Nebenmaximums mit Hilfe von Cowan–Code– Simulationen zu erklären. Aus Tab. 5.1 und anderen Rechnungen ergibt sich, daß ausschließlich LMM–Übergänge zu diesem etwa 20eV breiten Bereich Beiträge leisten können. LXY–Augerprozesse mit L
5.1. Der LMM–Peak 91 (3s ↦→ 2p, 3d ↑), (3p ↦→ 2p, 3d ↑) und auch (3d ↦→ 2p, 3d ↑) bei entsprechender Umbesetzung der M–Schale um ein bis vier Größenordnungen geringere relative Intensitäten ergeben, wurden sie aus Übersichtlichkeitsgründen nicht mit aufgelistet. Zudem befinden sich die zu ihnen gehörenden Linien außerhalb der hier diskutierten Peakregion des Spektrums. LMM–Übergänge Besetzung Übergang rel. Intensität [10 15 sec −1 ] Energie [eV] M2 N7 3s ↦→ 2p, 3p ↑ 2,0 181,4 3p ↦→ 2p, 3p ↑ 9,1 200,7 M3 N6 3s ↦→ 2p, 3p ↑ 5,5 183,2 3p ↦→ 2p, 3p ↑ 41,2 198,5 M4 N5 3s ↦→ 2p, 3p ↑ 33,5 184,4 3p ↦→ 2p, 3p ↑ 24,9 189,3 M5 N4 3s ↦→ 2p, 3p ↑ 45,6 186,1 3p ↦→ 2p, 3p ↑ 65,1 202,0 M6 N3 3s ↦→ 2p, 3p ↑ 16,4 188,2 3p ↦→ 2p, 3p ↑ 33,9 205,1 M7 N2 3s ↦→ 2p, 3p ↑ 1,2 191,1 3p ↦→ 2p, 3p ↑ 0,4 208,8 M8 N1 3s ↦→ 2p, 3p ↑ 0,4 194,0 3p ↦→ 2p, 3p ↑ 1,4 212,2 M9 N0 3s ↦→ 2p, 3p ↑ 2,7 195,6 3p ↦→ 2p, 3p ↑ 8,6 213,4 Tabelle 5.1: Auger–Energien der LMM–Übergänge Die Besetzung der M–Schale nimmt von oben nach unten hin zu. Die zur Neutralisation fehlenden Elektronen wurden in die N–Schale eingefügt. Für die beiden (3s ↦→ 2p, 3p ↑)– und (3s ↦→ 2p, 3p ↑)– Übergangstypen ergeben sich die größten relativen Intensitäten. Eine exakte Übereinstimmung der berechneten Werte mit den experimentell beobachteten ist selbstverständlich nach den Bemerkungen in Kap.4.2) nicht zu erwarten. Die in diesem Abschnitt behandelten LMM–Übergänge unterliegen den dort beschriebenen ≪äußeren≫ Einflüssen aufgrund der Kernnähe der beteiligten Orbitale jedoch relativ schwach. Quantitativ weisen die gemessenen Werte Abweichungen im Bereich der in Kapitel 2.2.2 für den Bildladungs- terscheiden, so daß eine Permutation der Elektronen einen identischen Übergang bezeichnet.
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Wechselwirkungen sehr langsamer hoc
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Inhaltsverzeichnis 1 Einleitung 9 2
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INHALTSVERZEICHNIS 5 4.1.1 Programm
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INHALTSVERZEICHNIS 7 B.3 Reduktion
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Kapitel 1 Einleitung Die ersten Arb
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Kapitel 2 Fundamentale Wechselwirku
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2.2. Potentialverhältnisse 13 Ladu
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2.2. Potentialverhältnisse 15 2.2.
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2.3. Zeitskalen 21 Abbildung 2.5: M
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2.4. Auger-Übergänge 23 größer
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2.5. Elektronentransferprozesse 27
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2.6. Die Screening Dynamics 29 nen
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2.7. Strahlungsübergänge 31 10˚A
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2.8. Wechselwirkungen im Kristall 3
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Kapitel 3 Der experimentelle Aufbau
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Anhang B Ionenspektrometersimulatio
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Anhang C AUGER-Meßprogrammcode #in
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scanf ("%d", &value); } while ((val
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flushall (); /* clearing all input
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mean = ctre[i] / runs; sigma = sqrt
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printf ("Setting BG1 to continuous
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printf ("SoftwareInit\n\n"); if (er
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Literaturverzeichnis [1] R.P. Adam:
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LITERATURVERZEICHNIS 167 [20] R. D
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LITERATURVERZEICHNIS 169 [43] Chris
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Erklärung Ich erkläre, daß ich d
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