Wechselwirkungen sehr langsamer hochgeladener Ionen mit einer ...

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102 5. Die Argon–Spektren liert nur gegenüber dem benachbarten, vor der Oberfläche erzeugten breiten Nebenpeak an Gewicht. Es werden allerdings bevorzugt Elektronen gemessen, die innerhalb der Zone zwischen dem ersten Kontakt der entsprechenden Orbitale mit dem Vakuumschwanz des Leitungsbandes und den obersten Kristallschichten entstehen. Abbildung 5.9: Winkelabhängigkeit des LVV–Emissionsortes Unter steilem Einfallswinkel können die LVV–Elektronen nur bei sehr niedriger Einschußenergie des Ions aus dem Kristall entweichen. Daraus ergibt sich sofort eine Energieabhängigkeit, die sich im Einklang mit den Messungen befindet. Langsam in den Kristall eindringende Ionen produzieren das LVV–Elektron im Mittel nach kürzerer Wegstrecke innerhalb des Kristalls 4 als schnellere. Unter steilem Winkel verläuft die Bahn des Ions fast 4 evtl. auch schon kurz nach Beginn des Überlapps der L–Schalenwellenfunktion mit
5.3. Die 220eV–Stufe 103 senkrecht zur Oberfläche, so daß sich der mittlere Emissionsort mit zunehmender Einschußenergie sehr schnell so weit in den Kristall hineinbewegt, daß die LVV–Augerelektronen kaum noch in Richtung der Spektrometerlinse aus ihm entweichen können. Unter flachem Winkel hingegen bewegt sich das Ion quasi unabhängig von seiner kinetischen Energie sehr lange dicht ober– und unterhalb der Oberfläche, so daß eine hohe Nachweiswahrscheinlichkeit für die LVV–Prozesse besteht. Diese wird durch den günstigen Winkel des Spektrometers zur Oberfläche noch weiter verstärkt. 5.3.3 Übergangsraten in einem freien Elektronengas Zur Berechnung der LMX–Übergangsraten innerhalb des Kristalls verwenden Díez Muiño et al. [20] das Modell eines sich durch ein freies Elektronengas bewegenden Ions, s.a. Kap.2.8.2. Der gegenüber dem Vakuum veränderten dielektrischen Umgebung tragen die Autoren über eine Frequenz– und Wellenvektorabhängigkeit der Dielektrizitätskonstante ɛ(�q, ω) (Lindhardfunktion [30]) Rechnung und geben für die intraatomaren (2p ↦→ 2s, 2p ↑)– und (3s ↦→ 2s, 2s ↑)–Prozesse und ebenfalls für den entsprechenden LVV–Übergang Raten im Bereich 10 15 sec −1 an 5 . Unter der Annahme, daß sich bei der Übertragung auf unseren Fall des 2p–Lochs die Verhältnisse nicht wesentlich ändern, kann das Hervortreten der LVV–Stufe gegenüber dem weniger intensiven, langgestreckten LMX–Ausläufer von den Intensitäten her in unser Modell integriert werden. 5.3.4 LVV–Übergangsenergien Die Autoren machen leider keine Angabe über die Energien der emittierten LVV–Elektronen. Wir wollen ein einfaches Modell benutzen, das zumindest für eine grobe Abschätzung hinreichen sollte. In diesem simulieren wir den Einbettungseffekt des Ions in das Elektronengas des Kristalls durch ein freies Neutralatom der Konfiguration 1s 2 2s 2 2p 5 3s 2 3p 6 3d 1 . Die M– Schalenelektronen erfüllen dabei die Abschirmungsaufgaben des Leitungsbandes, welche nach einem Augerprozeß innerhalb des Kristalls quasi instan- dem Vakuumschwanz des Valenzbandes vor dem Kristall 5 Berechnet für effektive Kernladungszahlen Zeff < 5 des 2p–Orbitals und ein sich im Elektronengas mit v ≪ 1 a.u. sehr lansam bewegendes Ion.
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Wechselwirkungen sehr langsamer hoc
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Inhaltsverzeichnis 1 Einleitung 9 2
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INHALTSVERZEICHNIS 5 4.1.1 Programm
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INHALTSVERZEICHNIS 7 B.3 Reduktion
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Kapitel 1 Einleitung Die ersten Arb
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Kapitel 2 Fundamentale Wechselwirku
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2.2. Potentialverhältnisse 13 Ladu
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2.2. Potentialverhältnisse 15 2.2.
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2.2. Potentialverhältnisse 17 best
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2.2. Potentialverhältnisse 19 Abbi
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2.3. Zeitskalen 21 Abbildung 2.5: M
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2.4. Auger-Übergänge 23 größer
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2.4. Auger-Übergänge 25 Abbildung
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2.5. Elektronentransferprozesse 27
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2.6. Die Screening Dynamics 29 nen
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2.7. Strahlungsübergänge 31 10˚A
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2.8. Wechselwirkungen im Kristall 3
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2.8. Wechselwirkungen im Kristall 3
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Kapitel 3 Der experimentelle Aufbau
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3.1. Die EZR-Ionenquelle 39 Ringe a
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3.2. Das Strahltransportsystem 43 3
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3.3. Die Abbremsoptik 47 Abbildung
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Anhang C AUGER-Meßprogrammcode #in
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scanf ("%d", &value); } while ((val
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flushall (); /* clearing all input
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mean = ctre[i] / runs; sigma = sqrt
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printf ("Setting BG1 to continuous
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printf ("SoftwareInit\n\n"); if (er
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Literaturverzeichnis [1] R.P. Adam:
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LITERATURVERZEICHNIS 167 [20] R. D
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LITERATURVERZEICHNIS 169 [43] Chris
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Erklärung Ich erkläre, daß ich d
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