Wechselwirkungen sehr langsamer hochgeladener Ionen mit einer ...

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52 3. Der experimentelle Aufbau Abbildung 3.12: Abschätzung der Transmission Anhand des annähernd konstanten Untergrunds eines AES–Spektrums kann der Anstieg der Spektrometertransmission T approximiert werden. Eine lineare Regression liefert die Ausgleichsgrade y = mx + b mit m = 1, 1eV −1 und b = 271,60. wird die Verzögerungsspannung Vr so mitgefahren, daß die Analysatorenergie EAna und damit das absolute Auflösungsvermögen ∆E des CLAMs konstant bleibt. Bei kleinen Elektronenenergien Ekin kann die vorgeschaltete Eintrittslinse der mit Vr steigenden Strahlaufweitung entgegenwirken. Dann bleibt das Transmissionsverhalten (s. Abb.3.11) T (Ekin) unverändert. Wählt man eine CRR–Mode (Constant Retard Ratio), so kann das ganze Spektrum bei konstantem relativen Auflösungsvermögen ∆E E aufgenommen werden, während die Transmission T linear mit Ekin wächst. Als Verzögerungsverhältnis (retard ratio) bezeichnet man dabei R = Ekin . (3.4) EAna Die Erfahrung zeigte, daß mit R = 4/1 ein guter Kompromiß zwischen Transmission und Auflösungsvermögen erreicht wird. Alle in dieser Arbeit vorkommenden Spektren wurden in dieser Mode aufgenommen. Spektrometerparameter Leider macht der Hersteller im Manual keine quantitativen Angaben über die Spektrometereigenschaften wie Transmission, Akzeptanz und Auflösungsvermögen. Selbst die genauen Abmessungen und die Größe der angelegten
3.4. Das Auger–Elektronen–Spektrometer 53 Spannungen werden nicht aufgeführt. Eine Demontage des CLAMs zur Bestimmung der fehlenden Werte ist aus technischen Gründen unratsam. Mehrere Meßversuche zur Bestimmung dieser Parameter auf experimentelle Weise ≪von außen≫ schlugen fehl. Für die Interpretation der Spektren kommt es jedoch hauptsächlich auf eine Energieeichung zur Angabe von Peakpositionen an. Aussagen über Intensitäten werden in dieser Arbeit nur in qualitativer Form von engen Spektralregionen benötigt, so daß eine grobe Abschätzung des Transmissionsverhaltens hinreicht. Dieses wird anhand der Argumentationen in den Kapiteln 5 und 6 noch deutlich werden. Die Energieeichung des Spektrometers wurde anhand eines Vergleichs der Meßspektren mit aus der Literatur [7, 6, 28, 29] bekannten Positionen atomarer Augerpeaks überprüft. Alle Meßwerte stimmen mit einem Fehler von ∆E = ±1eV mit den Literaturwerten überein, was für die Zwecke dieser Arbeit genügt. Der Anstieg der Transmission von CRR–Spektren kann anhand des CRR–4/1–AES–Spektrums aus Abb.3.12 abgeschätzt werden. Der Untergrund solcher mit einer Elektronenkanone aufgenommenen Spektren ist weitgehend konstant, so daß mittels linearer Regression die Steigung ∆T (Ekin) ∆E � 1, 1eV −1 (3.5) bestimmt werden konnte. Die Spektrometerakzeptanz η kann aus einer einfachen geometrischen Überlegung zu η = arctan(a/b) � 16 ◦ abgeschätzt werden, siehe rechte Zeichnung. Der Fehler muß hierbei mit etwa ±5 ◦ angesetzt werden. Wichtig ist, daß die große Akzeptanz einerseits zu vergleichsweise hohen Zählraten führt, andererseits aber Effekte, die sich nur unter scharf definierten Winkeln beobachten lassen, ausgewaschen werden. Beobachtungsgeometrie In der Targetkammergeometrie ist der Winkel zwischen der Strahlachse und der Symmetrieachse der Spektrometerlinse auf 90 ◦ festgelegt (s. Abb.3.13).
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Kapitel 8 Zusammenfassung und Ausbl
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B.3. Reduktion der Dimension von Ai
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Anhang C AUGER-Meßprogrammcode #in
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scanf ("%d", &value); } while ((val
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flushall (); /* clearing all input
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mean = ctre[i] / runs; sigma = sqrt
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printf ("Setting BG1 to continuous
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printf ("SoftwareInit\n\n"); if (er
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Literaturverzeichnis [1] R.P. Adam:
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LITERATURVERZEICHNIS 167 [20] R. D
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LITERATURVERZEICHNIS 169 [43] Chris
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Erklärung Ich erkläre, daß ich d
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