Wechselwirkungen sehr langsamer hochgeladener Ionen mit einer ...

122 6. Die Sauerstoff–Spektren
lisiert sind 3 , scheiden alle ionengeschwindigkeitsabhängigen L–Besetzungsmechanismen
durch die Targetelektronen als Ursache der unterschiedlichen
spektralen Verläufe aus.
Das legt die Vermutung nahe, daß sich in Abb.6.3 unter Θ = 92 ◦ und
UQ = 0V gegenüber UQ = −11V analog zu den Erläuterungen auf S.88
die Verkürzung des zeitlichen Beobachtungsfensters der Ionen und ihrer Interaktionszeit
vor der Oberfläche bemerkbar macht.
Quervergleiche zwischen den Spektren
Allgemein läßt sich beobachten, daß sich mit zunehmender Strahlenergie die
Intensität des mittleren Spektralbereichs relativ zu den beiden scharfen Peaks
vergrößert. Mißt man diesen Effekt unter flachen Winkeln Θ, so erstreckt sich
das zeitliche Beobachtungsfenster über einen sehr weiten Bereich. Das Anwachsen
des mittleren Spektralbereichs mit UQ in Abb.6.1 und Abb.6.2 muß
dann mit der verkürzten Wechselwirkungszeitspanne vor der Kristalloberfläche
in Zusammenhang gebracht werden.
Vergleicht man die unter festem Winkel Θ aufgenommenen Spektren in Abb.6.1
und Abb.6.3 bzgl. ihrer Energieabhängigkeit miteinander, so vergrößert sich
der Hub der höherenergetischen Flanke des 477,5eV–Peaks zum Zentralbereich
mit abnehmender Vorspannung UQ wie in Abb.6.1, während sich die
KLM–Region um 528eV gegenüber dem breiten Mittelteil leicht abzuheben
beginnt. In Abb.6.4 unter Θ = 5 ◦ und den beiden negativen Vorspannungen
steht dem einfallenden Ion eine maximale Interaktionszeit vor der Oberfläche
zur Verfügung. Unter diesen extremen Rahmenbedingungen bildet sich in der
Übergangszone zwischen dem 477,5eV–Peak und dem Zentralbereich sogar
eine scharfkantige ≪Stufe≫ aus. Parallel dazu setzt sich der KLM–Peak noch
deutlicher vom Mittelteil ab. KVV–Prozessen jenseits von 540eV fällt hingegen
trotz des langen Beobachtungsfensters ein geringes Gewicht zu.
Burgdörfer et al. [17] und andere Autoren stimmen darin überein, daß nur die
L–Elektronen beim Eintauchen des Ions in den Festkörper gebunden bleiben;
weiter außen liegende Schalen werden aufgrund ihrer energetischen Position
oberhalb des Valenzbandes und durch den raschen Wechsel der dielektrischen
3 Die LVV–Raten ändern sich erst bei Einschußenergien von E0 > 1keV in signifikanter
Weise gegenüber den hier angegebenen Werten.