Wechselwirkungen sehr langsamer hochgeladener Ionen mit einer ...

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84 5. Die Argon–Spektren Abbildung 5.1: Beispiel eines Ar 9+ –Spektrums Das Messung erfolgte unter einem Einfallswinkel von 45 ◦ bei geerdeter Quelle. Die linke Struktur entsteht durch MXY–, das rechte Maximum durch LXY-Übergänge, siehe Text.
5.1. Der LMM–Peak 85 ren 1 . Erst die in unserem Modell als Vorstufe zur L–Schalenkomplettierung auftretenden MXY-Übergänge (X,Y>M) setzten sich deutlich von diesen niederenergetischen Beiträgen ab, indem sie einen markanten ≪Buckel≫ in einem weiten Bereich um 60eV herum ausbilden. Im Laufe unserer Meßserien zeigte sich, daß sich diese bisher weitgehend außer acht gelassene Struktur zusammen mit den Peaks höherenergetischer LMX–Übergänge (X≥M) unter Variation der experimentellen Randbedingungen systematisch verändert. Bei sehr niedrigen Einschußenergien im Bereich der reinen Bildladungsanziehung des Ions weisen die Spektren Anteile einer schon vor der Oberfläche bis zur L–Schale fortgeschrittenen Neutralisationskaskade auf. Diese erstmals von uns beobachteten Effekte können mit Hilfe von Cowan– Code Simulationsrechnungen (s. Kap.4) konsistent im Rahmen bekannter Modelle erklärt werden. Anhand unserer Meßserien wird dazu in den folgenden Abschnitten eine Argumentationskette entwickelt. 5.1 Der LMM–Peak 5.1.1 Beschreibung der Struktur Charakteristisch für alle Ar 9+ –Spektren ist ein Peak bei 211±1eV (s. Abb.5.1), der aus energetischen Gründen nur Auger–LMM–Übergängen zugeordnet werden kann. Dessen hochenergetische Flanke fällt unter allen experimentellen Randbedingungen sehr steil bis zu einer Energie von ca. 220eV ab. Oberhalb davon findet man eine noch zu diskutierende Stufe (s.Kap.5.3). Auf der anderen Seite dieses Maximums geht eine etwas weniger scharf abfallende Flanke ab einem leichten ≪Knick≫ bei 205±1eV in einen flacher werdenden Teil über, der sich bis hinunter zu einer Energie von etwa 140eV fortsetzt. Auf niederenergetischen Teil dieses Ausläufers deuten sich in einigen Spektren gewisse Strukturen an, für die jedoch keine Systematik festgestellt werden konnte. 1 Elektronenspektroskopie im Bereich weniger eV kann zudem nur unter Abschirmung äußerer Magnetfelder sinnvoll durchgeführt werden. Eine solche Vorrichtung stand zum Zeitpunkt des Messungen noch nicht zur Verfügung.
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Wechselwirkungen sehr langsamer hoc
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Inhaltsverzeichnis 1 Einleitung 9 2
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INHALTSVERZEICHNIS 5 4.1.1 Programm
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INHALTSVERZEICHNIS 7 B.3 Reduktion
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Kapitel 1 Einleitung Die ersten Arb
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Kapitel 2 Fundamentale Wechselwirku
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2.2. Potentialverhältnisse 13 Ladu
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2.2. Potentialverhältnisse 15 2.2.
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2.2. Potentialverhältnisse 17 best
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2.2. Potentialverhältnisse 19 Abbi
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2.3. Zeitskalen 21 Abbildung 2.5: M
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2.4. Auger-Übergänge 23 größer
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2.4. Auger-Übergänge 25 Abbildung
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2.5. Elektronentransferprozesse 27
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2.6. Die Screening Dynamics 29 nen
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2.7. Strahlungsübergänge 31 10˚A
Seite 33 und 34: 2.8. Wechselwirkungen im Kristall 3
Seite 35 und 36: 2.8. Wechselwirkungen im Kristall 3
Seite 37 und 38: Kapitel 3 Der experimentelle Aufbau
Seite 39 und 40: 3.1. Die EZR-Ionenquelle 39 Ringe a
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Seite 55 und 56: 3.5. Das Ionenspektrometer 55 3.5 D
Seite 57 und 58: 3.5. Das Ionenspektrometer 57 Abbil
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Seite 73 und 74: 3.9. Computeransteuerung und Meßwe
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7.1. Der TRIM-Code 135 Abbildung 7.
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7.1. Der TRIM-Code 137 tur des Targ
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7.3. Ausblick auf technologische An
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Kapitel 8 Zusammenfassung und Ausbl
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Anhang A Atomare Einheiten • Län
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Anhang B Ionenspektrometersimulatio
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B.3. Reduktion der Dimension von Ai
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Anhang C AUGER-Meßprogrammcode #in
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scanf ("%d", &value); } while ((val
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flushall (); /* clearing all input
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mean = ctre[i] / runs; sigma = sqrt
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printf ("Setting BG1 to continuous
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printf ("SoftwareInit\n\n"); if (er
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Literaturverzeichnis [1] R.P. Adam:
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LITERATURVERZEICHNIS 167 [20] R. D
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LITERATURVERZEICHNIS 169 [43] Chris
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Erklärung Ich erkläre, daß ich d
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