Wechselwirkungen sehr langsamer hochgeladener Ionen mit einer ...

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54 3. Der experimentelle Aufbau Abbildung 3.13: Geometrie in der Targetkammer Der Winkel zwischen der Strahl– und der Spektrometerachse beträgt in allen Messungen 90 ◦ . Der Einfallswinkel Θ und der Beobachtungswinkel Ψ ergänzen sich dadurch ebenfalls stets zu 90 ◦ . Das Target läßt sich um eine senkrecht aus der Zeichenebene herausragende Achse beliebig drehen 6 . Auf diese Weise ergänzen sich Θ und Ψ stets zu 90 ◦ . Der große Akzeptanzwinkel des Spektrometers η läßt erwarten, daß auch für leicht (wenige Grad) über Θ = 90 ◦ hinausgehende Einfallswinkel noch vor dem Kristall emittierte Elektronen nachgewiesen werden können. 6 Außerdem stehen noch ein weiterer Rotations– und alle drei Translationsfreiheitsgrade zur Positionierung des Targets zur Verfügung. Diese werden aber nur zur Ausrichtung benützt und werden danach auf fixen Werten belassen.
3.5. Das Ionenspektrometer 55 3.5 Das Ionenspektrometer Um Aussagen über die Energieverteilung der Ionen machen zu können, benötigen wir deren Energiespektrum am Ort des in allen Messungen geerdeten Targetkristalls. 3.5.1 Das Gegenfeldspektrometer Zu diesem Zweck wurde ein Gegenfeldspektrometer (Abb.3.14) konstruiert, welches konzentrisch zur Strahlachse hinter dem herausfahrbaren Target positioniert ist. Die durch eine (Ø10mm)–Lochblende eintretenden Teilchen durchlaufen zuerst das Feld von fünf äquidistant hintereinander liegenden Stanzgittern, von denen die beiden äußeren und das mittlere zur Feldabschirmung geerdet sind. Das in Strahlrichtung zweite Gitter wird zur Abschirmung von Sekundärelektronen auf negatives Potential gelegt. Das vierte Gitter wird von einer über unser Computermeßsystem ansteuerbaren, positiven Gegenspannung UG versorgt und ist somit für Ionen oberhalb einer kinetischen Energie von eUG durchlässig. Die transmittierten Ionen treffen auf die der Eintrittsöffnung eines Sekundärelektronenvervielfachers (CEM), dessen Ausgangssignal über eine nachgeschaltete Spannungsauskoppelbox und einen Vorverstärker in unser Datenerfassungssystem gelangt. 3.5.2 Simulation des Transmissionsverhaltens Die Schwellenenergie eUS, welche darüber entscheidet, ob ein Ion das Gegenfeld noch passieren kann, liegt genauer betrachtet unterhalb des Wertes eUG, da letzterer Wert nur auf den das Gitter bildenden Drähten selbst erreicht wird. Aus physikalischen Gründen ist leicht ersichtlich, daß sich in der Mitte jeder Gittermasche ein Potentialminimum einstellt, welches den tatsächlichen Schwellenwert festlegt. Dieser ließe sich experimentell als Funktion von UG bestimmen, falls man mit einem Ionenstrahl hinreichender energetischer Schärfe eine Eichkurve US gegen UG aufnehmen würde. Dazu hätten wir aufwendige Umbauten innerhalb unserer Ultrahochvakuumkammer vornehmen müssen. Wir entschieden uns stattdessen für eine Computersimulation des Feldver-
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Wechselwirkungen sehr langsamer hoc
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5.4. Präparationsabhängigkeit der
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5.5. Zusammenfassung und Schlußfol
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Kapitel 6 Die Sauerstoff-Spektren I
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6.1. Die hochenergetischen Peaks 11
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6.2. Die LXY-Struktur 127 Abbildung
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6.3. Das O 8+ -Spektrum 129 Bei fla
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6.4. Zusammenfassung und Schlußfol
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Kapitel 7 Simulation der Kristallsc
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7.1. Der TRIM-Code 135 Abbildung 7.
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7.1. Der TRIM-Code 137 tur des Targ
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7.3. Ausblick auf technologische An
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Kapitel 8 Zusammenfassung und Ausbl
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Anhang A Atomare Einheiten • Län
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Anhang B Ionenspektrometersimulatio
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B.3. Reduktion der Dimension von Ai
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Anhang C AUGER-Meßprogrammcode #in
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scanf ("%d", &value); } while ((val
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flushall (); /* clearing all input
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mean = ctre[i] / runs; sigma = sqrt
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printf ("Setting BG1 to continuous
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printf ("SoftwareInit\n\n"); if (er
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Literaturverzeichnis [1] R.P. Adam:
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LITERATURVERZEICHNIS 167 [20] R. D
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LITERATURVERZEICHNIS 169 [43] Chris
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Erklärung Ich erkläre, daß ich d
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