Wechselwirkungen sehr langsamer hochgeladener Ionen mit einer ...

Weitere Magazine

Empfehlungen

Info

60 3. Der experimentelle Aufbau Abbildung 3.17: Vergleich zwischen Ionenenergiespektrum und Maxwell– bzw. Gaußverteilung Die gemessene Kurve läßt sich über eine Maxwell–Verteilung der Temperatur T = 17000K und einem Energieoffset von +10.2eV approximieren. Besser gelingt jedoch ein Gauß–Fit. bei einer Temperatur von etwa (17000 ± 3000)K approximieren. Der Fehler wurde über einen visuellen Vergleich der Maxwell–Kurven bei T = 14000K bzw. T = 20000K mit dem Meßspektrum bestimmt. Ein Regressionsfit liefert kein physikalisch sinnvolles Resultat, da die Kurve durch andere über die Spektrometerauflösung von etwa 5% hinausgehende Effekte aufgeweitet wird, die hier nicht weiter ausgeführt werden können. Das Meßspektrum weist allerdings gegenüber einer rein thermischen Verteilung ein Offset Uoffset = 10, 2eV auf, weil sich aufgrund der unterschiedlichen Elektronen– und Ionengeschwindigkeiten und des magnetischen Plasmaeinschlusses innerhalb der EZR–Quelle ein Plasmapotential UP zwischen den metallischen Kammerwänden und dem Teilchengas aufbaut. Die Näherung des Ionenspektrums durch die Maxwell–Verteilung war physikalisch motiviert und ist für das Verständnis der Vorgänge in der Quelle von Interesse. Wir sind hier aber hauptsächlich an den Einfallsenergien der Teilchen auf das Target interessiert. Aus Abb.3.17 entnimmt man, daß sich das Spektrum wesentlich besser über eine Gauß–Kurve mit dem Schwerpunkt bei Uoffset = 11, 6eV und einer Untergrundunterdrückung anfitten läßt. Deren Halbwertsbreite (FWHM) von 3,16eV entspricht jedoch nicht
3.5. Das Ionenspektrometer 61 dem Spektrometerauflösungsvermögen von etwa 7, 6% � 0, 88eV in diesem Energiebereich. Alle Energiespektren wurden mit Ar 1+ –Ionen aufgenommen, wobei die EZR– Quelle ggf. auf den jeweiligen Parametern der davorliegenden Autoionisationsspektren höherer Ladungszustände belassen wurde. Für hochgeladene Ionen reichten die durch den schmalen Schlitz in das Spektrometer gelangenden Ströme nicht aus, um Channeltronzählraten oberhalb des stark verrauschten Untergrunds zu erzielen. Die für alle Ionisationsgrade q ähnlich verlaufende Abnahme des Targetstroms I bei einer Verringerung der Quellenvorspannung UQ von -5V auf -15V, wo I in beiden Fällen fast ganz verschwindet, deutet aber zumindest auf eine grobe Übereinstimmung der Ionenenergiespektren von q = 1 und q = 9 hin. Insbesondere konnten beim Übergang zu Vorspannungen UQ < −15V keine Targetströme mehr nachgewiesen werden, so daß Beiträge sehr hochenergetischer Ionen zu unseren Autoionisationsspektren ausgeschlossen werden können. Die aus Gauß–Fits bestimmten Schwerpunkte der Meßkurven lagen in allen Messungen bei 12±1eV, so daß sich die Einfallsenergie q · eUoffset der Ionen auf das Target stets aus diesem nahezu konstanten Wert UP und einer an der Kammerwand anliegenden Vorspannung UQ Uoffset = UP + UQ. (3.9) zusammensetzt. Bei den Spektren in den nachfolgenden Kapiteln wird nur UQ angegeben werden.
Seite 1 und 2:
Wechselwirkungen sehr langsamer hoc
Seite 3 und 4:
Inhaltsverzeichnis 1 Einleitung 9 2
Seite 5 und 6:
INHALTSVERZEICHNIS 5 4.1.1 Programm
Seite 7 und 8:
INHALTSVERZEICHNIS 7 B.3 Reduktion
Seite 9 und 10: Kapitel 1 Einleitung Die ersten Arb
Seite 11 und 12: Kapitel 2 Fundamentale Wechselwirku
Seite 13 und 14: 2.2. Potentialverhältnisse 13 Ladu
Seite 15 und 16: 2.2. Potentialverhältnisse 15 2.2.
Seite 17 und 18: 2.2. Potentialverhältnisse 17 best
Seite 19 und 20: 2.2. Potentialverhältnisse 19 Abbi
Seite 21 und 22: 2.3. Zeitskalen 21 Abbildung 2.5: M
Seite 23 und 24: 2.4. Auger-Übergänge 23 größer
Seite 25 und 26: 2.4. Auger-Übergänge 25 Abbildung
Seite 27 und 28: 2.5. Elektronentransferprozesse 27
Seite 29 und 30: 2.6. Die Screening Dynamics 29 nen
Seite 31 und 32: 2.7. Strahlungsübergänge 31 10˚A
Seite 33 und 34: 2.8. Wechselwirkungen im Kristall 3
Seite 35 und 36: 2.8. Wechselwirkungen im Kristall 3
Seite 37 und 38: Kapitel 3 Der experimentelle Aufbau
Seite 39 und 40: 3.1. Die EZR-Ionenquelle 39 Ringe a
Seite 41 und 42: 3.1. Die EZR-Ionenquelle 41 Die Gyr
Seite 43 und 44: 3.2. Das Strahltransportsystem 43 3
Seite 45 und 46: 3.2. Das Strahltransportsystem 45 A
Seite 47 und 48: 3.3. Die Abbremsoptik 47 Abbildung
Seite 49 und 50: 3.3. Die Abbremsoptik 49 Die letzte
Seite 51 und 52: 3.4. Das Auger-Elektronen-Spektrome
Seite 53 und 54: 3.4. Das Auger-Elektronen-Spektrome
Seite 55 und 56: 3.5. Das Ionenspektrometer 55 3.5 D
Seite 57 und 58: 3.5. Das Ionenspektrometer 57 Abbil
Seite 59: 3.5. Das Ionenspektrometer 59 Abbil
Seite 63 und 64: 3.6. Targetpräparation 63 nur Adso
Seite 65 und 66: 3.7. Augerelektronenspektroskopie 6
Seite 67 und 68: 3.8. Die UHV-Kammer 67 Abb.3.19 und
Seite 69 und 70: 3.8. Die UHV-Kammer 69 Abbildung 3.
Seite 71 und 72: 3.8. Die UHV-Kammer 71 wa einen Tag
Seite 73 und 74: 3.9. Computeransteuerung und Meßwe
Seite 75 und 76: 3.9. Computeransteuerung und Meßwe
Seite 77 und 78: Kapitel 4 Simulation der Autoionisa
Seite 79 und 80: 4.1. Der COWAN-Code 79 gurationen v
Seite 81 und 82: 4.2. Fehlerquellen 81 Die Raten Γ
Seite 83 und 84: Kapitel 5 Die Argon-Spektren Von be
Seite 85 und 86: 5.1. Der LMM-Peak 85 ren 1 . Erst d
Seite 87 und 88: 5.1. Der LMM-Peak 87 Der Bereich zw
Seite 89 und 90: 5.1. Der LMM-Peak 89 meter gelangen
Seite 91 und 92: 5.1. Der LMM-Peak 91 (3s ↦→ 2p,
Seite 93 und 94: 5.2. Der MXY-Buckel 93 werden könn
Seite 95 und 96: 5.2. Der MXY-Buckel 95 gestreckten
Seite 97 und 98: 5.2. Der MXY-Buckel 97 so wächst d
Seite 99 und 100: 5.2. Der MXY-Buckel 99 nigem Abstan
Seite 101 und 102: 5.3. Die 220eV-Stufe 101 sich ein l
Seite 103 und 104: 5.3. Die 220eV-Stufe 103 senkrecht
Seite 105 und 106: 5.4. Präparationsabhängigkeit der
Seite 107 und 108: 5.4. Präparationsabhängigkeit der
Seite 109 und 110: 5.5. Zusammenfassung und Schlußfol
Seite 111 und 112:
Kapitel 6 Die Sauerstoff-Spektren I
Seite 113 und 114:
6.1. Die hochenergetischen Peaks 11
Seite 115 und 116:
Seite 117 und 118:
Seite 119 und 120:
Seite 121 und 122:
Seite 123 und 124:
Seite 125 und 126:
Seite 127 und 128:
6.2. Die LXY-Struktur 127 Abbildung
Seite 129 und 130:
6.3. Das O 8+ -Spektrum 129 Bei fla
Seite 131 und 132:
6.4. Zusammenfassung und Schlußfol
Seite 133 und 134:
Kapitel 7 Simulation der Kristallsc
Seite 135 und 136:
7.1. Der TRIM-Code 135 Abbildung 7.
Seite 137 und 138:
7.1. Der TRIM-Code 137 tur des Targ
Seite 139 und 140:
7.3. Ausblick auf technologische An
Seite 141 und 142:
Kapitel 8 Zusammenfassung und Ausbl
Seite 143 und 144:
Anhang A Atomare Einheiten • Län
Seite 145 und 146:
Anhang B Ionenspektrometersimulatio
Seite 147 und 148:
B.3. Reduktion der Dimension von Ai
Seite 149 und 150:
Seite 151 und 152:
Seite 153 und 154:
Anhang C AUGER-Meßprogrammcode #in
Seite 155 und 156:
scanf ("%d", &value); } while ((val
Seite 157 und 158:
flushall (); /* clearing all input
Seite 159 und 160:
mean = ctre[i] / runs; sigma = sqrt
Seite 161 und 162:
printf ("Setting BG1 to continuous
Seite 163 und 164:
printf ("SoftwareInit\n\n"); if (er
Seite 165 und 166:
Literaturverzeichnis [1] R.P. Adam:
Seite 167 und 168:
LITERATURVERZEICHNIS 167 [20] R. D
Seite 169 und 170:
LITERATURVERZEICHNIS 169 [43] Chris
Seite 171:
Erklärung Ich erkläre, daß ich d
Alle anzeigen

Wechselwirkungen sehr langsamer hochgeladener Ionen mit einer ...

Sie wollen auch ein ePaper? Erhöhen Sie die Reichweite Ihrer Titel.

Template löschen?

Als Template speichern?