Wechselwirkungen sehr langsamer hochgeladener Ionen mit einer ...

6.3. Das O 8+ –Spektrum 129
Bei flachem Strahleinfallswinkel Θ können alle im Lauf des Abregungsprozesses
entstandenen Elektronen detektiert werden, so daß sich der gemessene
LXY–Buckel zu kleineren Energien hin aufweitet. Tatsächlich setzt der Peak
des (Θ = 12 ◦ )–Spektrums im Bereich des aus den Simulationen hervorgehenden
unteren Grenzwertes von 33,3eV ein.
Die berechneten LVV–Energien unterliegen besonders in diesem niederenergetischen
Bereich zu großen Fehlern, um aus ihnen detaillierte Aussagen
gewinnen zu können. Tendenziell wandern auch sie mit zunehmender L–
Schalenbesetzung zu kleineren Energien hin.
6.2.2 Interpretation
Die Verschiebung der niederenergetischen Kante des LXY–Peaks liefert einen
weiteren Hinweis auf die Oberflächensensitivität der (Θ = 92 ◦ )–Meßgeometrie.
Die in den Rechnungen gut reproduzierbare Position dieser Kante ist ein Indiz
für die Existenz von LXY–Prozessen vor der Oberfläche. Die L–Schale
des Ions kann durch diesen Mechanismus noch vor dem Eindringen in den
Kristall zumindest teilweise gefüllt werden. Auf diese Weise lassen sich vor
der Oberfläche ablaufende KLL–Übergänge erklären.
6.3 Das O 8+ –Spektrum
Anhand des O 8+ –Spektrums aus Abb.6.6 läßt sich die Zuordnung von Spektralbereichen
zu bestimmten Übergangsklassen weitergehend überprüfen. Dabei
ist die gegenüber O 7+ –Ionen deutlicher ausgeprägte Abspaltung der einzelner
Spektralbeiträge voneinander von Nutzen.
Zunächst gelingt über eine Cowan–Code–Simulation der Übergangsenergien
die eindeutige Identifikation des O 8+ –KLM–Bereichs zwischen 590eV und
632eV. Offensichtlich gewinnen diese Übergänge aufgrund des zusätzlichen
K–Lochs an Gewicht. Der erste O 8+ –KXY–Zerfall initiiert nachfolgende Augerprozesse
aus einer 1s 1 –Konfiguration heraus. Jedoch stimmt dieses O 7+ –
Spektrum der ≪zweiten Generation≫ nicht mit dem in den vorangegangenen
Abschnitten besprochenen überein, was an späterer Stelle auf S.130 diskutiert
werden wird.