Wechselwirkungen sehr langsamer hochgeladener Ionen mit einer ...

24 2. Fundamentale Wechselwirkungen
Röntgen– optische Anzahl der
Spektroskopie Spektroskopie mögl. Löcher
MV I 3d5/2 4
MV 3d3/2 4
MIV 3d1/2 2
MIII 3p3/2 4
MII 3p1/2 2
MI 3s 2
LIII 2p3/2 4
LII 2p1/2 2
LII 2s 2
K 1s 2
Tabelle 2.2: Bezeichnung der atomaren Schalen Für jede Unterschale sind sowohl
die entsprechenden Bezeichnungen aus der Röntgen– und optischen Spektroskopie als
auch ihr maximaler Besetzungsgrad angegeben. In der Augerspektroskopie verwendet
man meist die Nomenklatur der linken Spalte.
Alternativ zum Augerprozeß können auch Röntgenübergänge (s. Kap. 2.7)
stattfinden. Ihren prozentualen Anteil an den Abregungsprozessen bezeichnet
man als Fluoreszensausbeute. Tendenziell überwiegt sie nur bei K–Schalenübergängen
und mittelschweren bis schweren Kernen die Augerelektronenproduktion.
Das Schema aus Abb.2.7 zeigt die Entwicklung der relativen
Ausbeuten für einzelne Übergangsgruppen mit zunehmender Kernladungszahl
Z.
2.4.1 Auger–Übergangsenergien
Eine einfache Abschätzung von Auger–Übergangsenergien EAE läßt sich aus
der Differenz der Gesamtbindungsenergien von Anfangs– und Endzustand
A und E des betreffenden freien Atoms gewinnen. Die kinetische Energie
des emittierten Elektrons ergibt sich aus diesem Betrag ggf. abzüglich seiner
Austrittsarbeit aus dem Kristall W .
EAE = EE − EA − W (2.17)
Durch die Einbettung des Atoms in den Kristall erfahren besonders äuße-