Wechselwirkungen sehr langsamer hochgeladener Ionen mit einer ...

2.2. Potentialverhältnisse 15
2.2.2 Energieniveaus des Ions
Die Verschiebung der atomaren Energieniveaus des Ions vor einer leitenden
Oberfläche wird durch seine eigene Bildladung hervorgerufen. Zur Beschreibung
der Verhältnisse greifen wir auf das sogenannte Jellium–Modell der
Abbildung 2.2: Die Verschiebung der atomaren Energieniveaus im Jellium-Modell
der Metalle Das Elektron erfährt vor der Oberfläche zusätzlich zum Coulombpotential
des Ionenrumpfs und dessen Bildladung noch sein eigenes Bildladungspotential.
Das ungestrichene Koordinatensystem bezieht sich auf die erste atomare Lage des
Kristalls, das gestrichene kennzeichnet die Koordinaten des Elektrons relativ zum sich
bewegenden Ionenrumpf.
Metalle zurück (s. Abb.2.2). In diesem unterteilt man den Festkörper in
einen Kristall aus Atomrümpfen 2 an festen Gitterplätzen und eine (räumlich)
kontinuierliche, negative Ladungsverteilung, welche die frei beweglichen
Leitungsbandelektronen repräsentiert. Sie dehnt sich in diesem Modell mit
konstanter Dichte bis zur Jellium–Kante im Abstand einer halben Gitterkonstante
d vor der ersten Kristallage aus und bricht dann abrupt ab. Die
Symmetrieebene, auf der sich die der Bildladung äquivalente Oberflächenladungsverteilung
formiert, befindet sich aber nicht genau auf der Jellium–
Kante, sondern liegt etwa ein bis zwei atomare Einheiten von ihr entfernt bei
z = zim.
2 Atomrümpfe bezeichnen den Kern und die fest gebundenen Elektronen in seinen in-
neren Schalen.