Wechselwirkungen sehr langsamer hochgeladener Ionen mit einer ...

44 3. Der experimentelle Aufbau
welchem ein Ampèremeter angeschlossen ist. Fährt man das Magnetfeld des
Separationsmagneten über den Spulenstrom durch 4 , so läßt sich über den
am Faradaybecher gemessenen Strom ein Intensitätsspektrum der einzelnen,
nach q/m separierten Ionentypen aufnehmen. Zur Bestimmung der absoluten
Teilchenströme ist eine Division der Ladungsströme durch den jeweiligen
q–Wert und eine die Sekundärelektronenproduktion berücksichtigende Korrektur
anzuwenden.
Differentielles Pumpen
Die Druckdifferenz zwischen dem Quellenbereich (pQuelle � 5 · 10 −7 mbar)
und der Targetkammer (pT arget � 5 · 10 −11 mbar) wird über zwei Zwischenkammern
aufgebaut, welche jeweils mit einer Lochblende abgeschlossen sind.
Man spricht auch von einem differentiell gepumpten System. Der Strahl wird
über zwei elektrostatische Einzellinsen durch diese Kammern transportiert.
Der Neutralteilchenstop
Kurz vor der Targetkammer ist ein sogenannter Beamstop (s. Abb.3.5) installiert,
welcher ein Eindringen von reneutralisierten, hochenergetischen Teilchen
in die nachfolgenden Bereiche mit Hilfe eines elektrostatischen Ablenkmechanismus’
verhindert. Beispielsweise würde ein Ion, das hinter dem Magneten,
aber noch vor den beiden Abbremsstufen (s. folgender Abschnitt)
vom Ladungszustand q nach q − 1 übergeht, mit einer kinetischen Energie
von Ekin � eUextr = 20keV auf das geerdete Target treffen. Dieses hätte
unter anderem eine erhöhte Sekundärelektronenproduktion am Target und
das Auftreten von Si–Augerlinien in den Autoionisationsspektren zur Folge.
Tatsächlich wurde in einigen Fällen eine solche Si–Linie beobachtet. Durch
eine bessere Justierung der Linsenspannungen an unserer Ionenoptik konnte
dieser Effekt stets zum Verschwinden gebracht werden.
Aus technischen Gründen wurde der Beamstop bei Messungen bisher noch
nicht implementiert.
4 Für eine Eichung siehe [43].