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126 6. Die Sauerstoff–Spektren KLL–Übergangslinien aller L–Besetzungsgrade nieder, welche vornehmlich im mittleren Spektralbereich zwischen 485eV und 510eV zu finden sind. In der (Θ = 92 ◦ ,UQ = 0V)–Messung aus Abb.6.3 finden sich hauptsächlich KLL–Übergänge niedriger und mittlerer L–Besetzungsgrade wieder. Zu UQ = −11V hin zeichnet sich eine deutliche Umstrukturierung ab; es läßt sich ein gut definierter Übergang (Stufe) zu einem schwachen Mittelteil mit einem davon abgehobenen 528eV–KLM–Peak beobachten. Tendenziell deuten sich hier charakteristische Merkmale eines teilweise vor der Oberfläche generierten KXY–Spektrums an. Eine quantitative Untersuchung des Zusammenspiels von LVV–, KXY–, Coster–Cronig– und Stoßprozessen bei der Auffüllung der L–Schale könnte zu präziseren Aussagen führen. 6.2 Die LXY–Struktur Dem Besetzungsgrad der L–Schale kam im vorangegangenen Abschnitt eine wichtige Bedeutung zu. Für den Auffüllungsprozeß der bei O 7+ –Ionen freien L–Schale zeigen sich intraatomare LXY–Auger– und nach dem Eintauchen des Ions in den Kristall auch LVV– Übergänge verantwortlich. In der Zeitfolge des Neutralisationsszenarios lassen sie sich demnach vor den KLL–Prozessen einordnen. 6.2.1 Simulation der Übergangsenergien Zur Interpretation der verschiedenen LXY–Spektren sind in Tab. 6.4 unter Verwendung des Cowan–Codes Übergangsenergien von Ausgangskonfigurationen berechnet worden, welche bestimmte Zeitphasen des Wechselwirkungsmechanismus’ repräsentieren. LVV–Energien können nur grob abgeschätzt werden. Die in einer frühen Phase ablaufenden Prozesse werden unter allen experimentellen Rahmenbedingungen beobachtet. In Abb.6.5 reagieren die beiden hochenergetischen Flanken der Spektren dementsprechend kaum auf die Änderung des Beobachtungswinkels von Θ = 12 ◦ auf 92 ◦ . Der vom (Θ = 92 ◦ )–Peak überdeckte Spektralbereich zwischen 50eV und 90eV stimmt gut mit den in Tab.6.4 für die frühe Phase prognostizierten Werten überein.
6.2. Die LXY–Struktur 127 Abbildung 6.5: LXY–Anteil des O 7+ –Spektrums Unter einem Einfallswinkel von Θ = 12 ◦ ist das Spektrum zu niedrigen Energien hin weiter ausgedehnt als bei Θ = 92 ◦ . Beide Spektren sind auf ihr jeweiliges Maximum normiert.
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Wechselwirkungen sehr langsamer hoc
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Inhaltsverzeichnis 1 Einleitung 9 2
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INHALTSVERZEICHNIS 5 4.1.1 Programm
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INHALTSVERZEICHNIS 7 B.3 Reduktion
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Kapitel 1 Einleitung Die ersten Arb
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Kapitel 2 Fundamentale Wechselwirku
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2.2. Potentialverhältnisse 13 Ladu
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2.2. Potentialverhältnisse 15 2.2.
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2.2. Potentialverhältnisse 17 best
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2.2. Potentialverhältnisse 19 Abbi
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2.3. Zeitskalen 21 Abbildung 2.5: M
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2.4. Auger-Übergänge 23 größer
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2.4. Auger-Übergänge 25 Abbildung
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2.5. Elektronentransferprozesse 27
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2.6. Die Screening Dynamics 29 nen
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2.7. Strahlungsübergänge 31 10˚A
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2.8. Wechselwirkungen im Kristall 3
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Kapitel 3 Der experimentelle Aufbau
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3.1. Die EZR-Ionenquelle 39 Ringe a
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3.1. Die EZR-Ionenquelle 41 Die Gyr
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3.2. Das Strahltransportsystem 43 3
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3.3. Die Abbremsoptik 47 Abbildung
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3.3. Die Abbremsoptik 49 Die letzte
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3.4. Das Auger-Elektronen-Spektrome
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3.5. Das Ionenspektrometer 55 3.5 D
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3.6. Targetpräparation 63 nur Adso
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3.7. Augerelektronenspektroskopie 6
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3.8. Die UHV-Kammer 67 Abb.3.19 und
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3.8. Die UHV-Kammer 69 Abbildung 3.
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3.9. Computeransteuerung und Meßwe
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