Wechselwirkungen sehr langsamer hochgeladener Ionen mit einer ...

5.2. Der MXY–Buckel 93
werden können. Hiefür wurden in Kap.2 schon mehrere potentielle Wecheselwirkungsmodelle
vorgestellt. Auf diesen Aspekt werden wir an späterer Stelle
noch ausführlicher zurückkehren.
Auch das mit abnehmendem UQ stärker werdende Abknicken der (Θ = 5 ◦ )–
Spektren bei E = 204eV in Abb.5.4 läßt sich in das vorgestellte Modell
einordnen. Wegen des fast senkrechten Beobachtungswinkels Ψ behält der
211eV–Peak trotz der sehr geringen senkrechten Geschwindigkeitskomponente
seine Schärfe bei. Allerdings macht sich die steigende Bedeutung des breiten,
vor der Oberfläche erzeugten Nebenpeaks zwischen 180eV und 206eV
bemerkbar.
Der langgestreckte niederenergetische Ausläufer des LMM–Peaks setzt sich
zum Teil aus (3s ↦→ 2p, 3s ↑)–Übergängen zusammen, welche ein Energieintervall
von 165eV bis 175eV abdecken. Bei zwei– bis sechsfacher Auffüllung
der M–Schale liegen die Übergangsenergien gemäß Tab.5.1 zwischen 165eV
und 167eV; eine weitergehende Besetzung führt zu einem schrittweisen Anwachsen
der Energien bis auf 175eV bei einer (3s 2 3p 6 3d 1 )–Konfiguration der
M–Schale. Auf S.90 wurde bereits erwähnt, daß die Übergangsraten dieser
Prozesse relativ zu den (3p ↦→ 2p, 3p ↑)–Intensitäten sehr klein ausfallen. Ob
der Hauptbeitrag des Ausläufers tatsächlich durch diese Prozesse zustande
kommt oder einfach den niederenergetischen Schwanz der Peakregion darstellt,
kann anhand der vorhandenen Meßdaten nicht aufgeklärt werden.
In den folgenden Abschnitten werden weitere experimentelle Hinweise auf
die Schlüssigkeit dieses semiempirischen Modells unter Berücksichtigung der
anderen spektralen Strukturen angeführt.
5.2 Der MXY–Buckel
Parallel zum Auftauchen des 211eV–Nebenpeaks unter Θ = 92 ◦ entwickelt
sich in Bereich um 60eV ein großer MXY–Buckel (Abb.5.2), welcher in einigen
(allerdings nicht eindeutig reproduzierbaren) Messungen den LMM–Peak
sogar überragen kann.
Die ihm zugrundeliegenden Übergänge müssen fast ausschließlich vor der
Targetoberfläche stattfinden. Aus dem Kristall heraus kann ein Ion kaum
noch Augerelektronen mit der entsprechenden Energie freisetzen, weil ihm