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112 6. Die Sauerstoff–Spektren Abbildung 6.1: O 7+ –Spektren unter Θ = 12 ◦ Die Peaks bei 464eV und 477,5eV bleiben fast unverändert, während sich mit zunehmender Einschußenergie im höherenergetischen Anteil deutliche Strukturen ausbilden.
6.1. Die hochenergetischen Peaks 113 6.1 Die hochenergetischen Peaks In Abb.6.1 ist eine Serie von O 7+ –Spektren unter einem Einschußwinkel von Θ = 12 ◦ bei verschiedenen Quellenvorspannungen UQ aufgetragen. Die Positionen und groben Strukturen der Peaks bei 464eV und 477,5eV bleiben fast unverändert, während der höherenergetische Zweig erkennbar mit der Einschußenergie variiert. Zur Aufklärung dieser Abhängigkeiten sind zunächst einige Simulationsrechnungen mit Hilfe des Cowan–Codes erforderlich. Wie bei den Argonspektren in Kap.5.1.3 werden sich Peaks oder abgegrenzte Spektralbereiche einzelnen Übergängen bzw. Gruppen aus diesen zuordnen lassen. 6.1.1 Rekonstruktion des KXY–Spektrums Berechnung der KLL–Anteile In Tabelle 6.1 sind die Energien und relativen Intensitäten für KLL-Prozesse unter zunehmender Besetzung der L–Schale aufgelistet. Bei den Ausgangskonfigurationen handelt es sich stets um Neutralteilchen, wobei die M–Schale, wie in der linken Spalte angegeben, aufgefüllt wurde. Den äußeren M–Elektronen kommt hier nur eine Betrachterrolle zu. Eine Veränderung ihrer Konfiguration allein führt zu keiner wesentlichen Änderung der Ergebnisse. Es stellt sich die Frage, welche dieser Übergänge an dem Wechselwirkungsszenario vor der Kristalloberfläche überhaupt teilnehmen. Aus physikalischen Gründen kann ein Großteil der aufgeführten Prozesse ähnlich wie bei den Argon–Spektren in Kap.5 nicht wesentlich zu diesem Spektrum beitragen. Die dortigen Argumentationsschritte sind hier nochmals kurz mit den adäquaten Modifikationen für das O 7+ –Ion zusammengefaßt. In der Anfangsphase der Neutralisation des Ions vor der Oberfläche vollzieht sich ein resonanter Transfer von Valenzbandelektronen in die äußeren Schalen des Ions (s. Kap.2.5). Die Übergangsraten zu Beginn der anschließenden Autoionisationskaskade reichen i.a. nicht aus, um ein schnelles Auffüllen der L–Schale vor der Oberfläche zu ermöglichen. Sobald ein oder zwei Elektronen in der L–Schale vorhanden sind, stehen die in Tabelle 6.1 aufgelisteten KLL–Prozesse in Konkurrenz zu einer weitergehenden Besetzung dieser Schale. Bereits im Fall einer (L3 M4)–Konfiguration treten relative Intensitäten
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Wechselwirkungen sehr langsamer hoc
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Inhaltsverzeichnis 1 Einleitung 9 2
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INHALTSVERZEICHNIS 5 4.1.1 Programm
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INHALTSVERZEICHNIS 7 B.3 Reduktion
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Kapitel 1 Einleitung Die ersten Arb
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Kapitel 2 Fundamentale Wechselwirku
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2.2. Potentialverhältnisse 13 Ladu
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2.2. Potentialverhältnisse 15 2.2.
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2.2. Potentialverhältnisse 17 best
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2.3. Zeitskalen 21 Abbildung 2.5: M
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2.4. Auger-Übergänge 23 größer
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2.4. Auger-Übergänge 25 Abbildung
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2.5. Elektronentransferprozesse 27
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2.6. Die Screening Dynamics 29 nen
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2.7. Strahlungsübergänge 31 10˚A
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2.8. Wechselwirkungen im Kristall 3
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2.8. Wechselwirkungen im Kristall 3
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Kapitel 3 Der experimentelle Aufbau
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3.1. Die EZR-Ionenquelle 39 Ringe a
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3.1. Die EZR-Ionenquelle 41 Die Gyr
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3.2. Das Strahltransportsystem 43 3
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3.2. Das Strahltransportsystem 45 A
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3.3. Die Abbremsoptik 47 Abbildung
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3.3. Die Abbremsoptik 49 Die letzte
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3.4. Das Auger-Elektronen-Spektrome
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3.4. Das Auger-Elektronen-Spektrome
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3.5. Das Ionenspektrometer 55 3.5 D
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3.5. Das Ionenspektrometer 57 Abbil
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3.5. Das Ionenspektrometer 59 Abbil
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printf ("SoftwareInit\n\n"); if (er
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Literaturverzeichnis [1] R.P. Adam:
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LITERATURVERZEICHNIS 167 [20] R. D
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LITERATURVERZEICHNIS 169 [43] Chris
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Erklärung Ich erkläre, daß ich d
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