Wechselwirkungen sehr langsamer hochgeladener Ionen mit einer ...

148 B. Ionenspektrometersimulation
In unserem Fall können wir können wir uns zunächst darauf beschränken, das
Feld nur über dem Zentrum einer beliebigen Masche zu bestimmen. Das ist
der für die Schwellenenergie relevante Bereich. Zudem sind aus Symmetrie-
Abbildung B.2: Übergang vom eckigen Stanzgitter zur Linienladung Durch die
Verwendung von eindimensionaler Linienelementen der Ladungsdichte λ reduziert sich
die Dimension von Aij erheblich gegenüber einer Berücksichtigung dreidimensionaler
Drähte mit einem rechteckigen Querschnitt und der Oberflächenladungsdichte σ.
gründen alle Maschen, die genügend weit von den Randbereichen der Gitter
entfernt sind – was den Feldverlauf über ihnen angeht – äquivalent zueinander.
Weiterhin nähern wir die durch das Ausstanzen eckigen Gitterdrähte
durch runde. Dadurch können wir von Flächen– zu Linienladungen übergehen,
womit alle auftretenden Integrale der Matrix analytisch gelöst werden
können (s.u.).
Physikalisch ist außerdem klar, daß Segmente, die sich in einiger Entfernung
von der betrachteten Masche befinden, einen wesentlich kleineren Beitrag