Wechselwirkungen sehr langsamer hochgeladener Ionen mit einer ...

130 6. Die Sauerstoff–Spektren
Abbildung 6.6: O 8+ –Spektrum mit Θ = 12 ◦ und UQ = 0V Durch das zusätzliche
K–Loch spalten sich die die KLL– und KLM–Anteile voneinander ab. Die Pfeile weisen
in Richtung zunehmender L–Schalenbesetzung.
Um die Chronologie des O 8+ –Neutralisationsprozesses zu veranschaulichen
sind in Abb.6.6 für die jeweiligen Übergangsklassen Pfeile in Richtung zunehmender
L–Schalenbesetzung eingezeichnet. Es fällt sofort auf, daß sich
die niederenergetische Spektralregion zwischen 440eV und etwa 500eV ausschließlich
aus den schon bekannten O 7+ –Prozessen mit den beiden charakteristischen
Hauptpeaks zusammensetzt. Die Dominanz des Peaks bei 530eV
muß auf O 8+ –KLL–Übergänge mit geringer L–Besetzung zurückgeführt werden,
da die Übergangsraten von O 7+ –Ionen kein Intensitätsmaximum in dieser
Zone zulassen.
In Abb.6.6 macht man folgende Beobachtungen. Die O 8+ –KLM–Prozesse treten
bei allen L–Konfigurationen auf. O 8+ –KLL–Übergänge sind verstärkt
bei niedriger L–Besetzung präsent. Die Aufweitung des höherenergetischen
530eV–Peak–Ausläufers deutet aber auch bei den O 8+ –KLL–Übergänge mit
höherer L–Besetzung an.
Aus der Sicht des im vorigen Abschnitt behandelten O 7+ –Ions stellen diese
beiden Arten von KXY–Übergängen einen Mechanismus zur L(!)–Schalenauffüllung
dar, wobei die Besetzung aber im Gegensatz zu LXY–Prozessen
mit mehreren Elektronen instantan ≪in einem Schub≫ erfolgt. Beim O 7+ –Ion
nehmen die Coster–Cronig–Übergänge bei niedriger L–Besetzung sehr hohe