Wechselwirkungen sehr langsamer hochgeladener Ionen mit einer ...

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132 6. Die Sauerstoff–Spektren ßenergie der Ionen über die Kompensation des Plasmapotentials UP mittels der Quellenvorspannung UQ minimiert wurde. Das deutliche Hervortreten des KLM–Peaks unter diesen Randbedingungen unterstützt diese Annahme. Es bleibt quantitativ zu klären, welchen Anteil die LVV–Prozesse am Auffüllen der L–Schale haben. Die zunehmende Bedeutung des KLM–Peaks bei flacher werdendem Einfallswinkel deutet aber auf eine Abhängigkeit der Spektren von der Interaktionszeit der Ions vor der Oberfläche hin, so daß nicht ausschließlich LVV–Prozesse für das Auffüllen der L–Schale und damit indirekt für KXY–Übergänge verantwortlich sein können. Sowohl die Argon– als auch die Sauerstoffserien lassen sich somit über zu einem gewissen Anteil vor dem Kristall stattfindende Augerübergänge interpretieren, bei denen die innerste unvollständig gefüllte Schale komplettiert wird. Es bleibt in quantitativen Rechnungen zu zeigen, ob hieraus ein Revision der bisher angenommenen Wechselwirkungsmodelle (overbarrier–Modell, Bildladungspotential ∝ q 3/2 , usw. ) notwendig wird.
Kapitel 7 Simulation der Kristallschädigung 7.1 Der TRIM–Code Zur Simulation der Trajektorien und Stöße von Ionen innerhalb des Kristalls verwenden wir das von J.F. Ziegler entwickelte Computerprogramm TRIM (Transport of Ions in Matter) [48]. Es basiert auf von J.P. Biersack entwickelten Reichweite–Algorithmen [14] und Stopping Power–Berechnungen von J.F. Ziegler [47]. Das Programm beschränkt sich auf Wechselwirkungsprozesse einfach geladener Ionen, welche abgesehen von Sputtereffekten erst nach dem Eindringen in den Kristallverbund einsetzen. Dort spielen aufgrund des niedrigen Ladungszustands hauptsächlich binäre Stöße zwischen den einfallenden Ionen und den Targetatomen eine Rolle. Nach dem in Kap.2 entwickelten Interaktionsmodell wird ein hochgeladenes Ion schon vor der Oberfläche über seine Rydbergzustände vollständig neutralisiert. Beim Eintritt in den Kristall werden die Elektronen aus äußeren Schalen abgestreift, während innere Niveaus erhalten bleiben und bei kleinen Einschußenergien Ekin < 100eV schon im Bereich weniger ˚Angstrøm unterhalb der ersten Monolage über XVV–Prozesse mit dem Leitungsband vollständig aufgefüllt werden. 133
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Wechselwirkungen sehr langsamer hoc
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Inhaltsverzeichnis 1 Einleitung 9 2
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INHALTSVERZEICHNIS 5 4.1.1 Programm
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INHALTSVERZEICHNIS 7 B.3 Reduktion
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Kapitel 1 Einleitung Die ersten Arb
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Kapitel 2 Fundamentale Wechselwirku
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2.2. Potentialverhältnisse 13 Ladu
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2.2. Potentialverhältnisse 15 2.2.
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2.2. Potentialverhältnisse 17 best
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2.2. Potentialverhältnisse 19 Abbi
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2.3. Zeitskalen 21 Abbildung 2.5: M
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2.4. Auger-Übergänge 23 größer
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2.4. Auger-Übergänge 25 Abbildung
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2.5. Elektronentransferprozesse 27
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2.6. Die Screening Dynamics 29 nen
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2.7. Strahlungsübergänge 31 10˚A
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2.8. Wechselwirkungen im Kristall 3
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2.8. Wechselwirkungen im Kristall 3
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Kapitel 3 Der experimentelle Aufbau
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3.1. Die EZR-Ionenquelle 39 Ringe a
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3.1. Die EZR-Ionenquelle 41 Die Gyr
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3.2. Das Strahltransportsystem 43 3
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3.2. Das Strahltransportsystem 45 A
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3.3. Die Abbremsoptik 47 Abbildung
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3.3. Die Abbremsoptik 49 Die letzte
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3.4. Das Auger-Elektronen-Spektrome
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3.4. Das Auger-Elektronen-Spektrome
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3.5. Das Ionenspektrometer 55 3.5 D
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3.5. Das Ionenspektrometer 57 Abbil
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3.5. Das Ionenspektrometer 59 Abbil
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3.5. Das Ionenspektrometer 61 dem S
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3.6. Targetpräparation 63 nur Adso
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3.7. Augerelektronenspektroskopie 6
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3.8. Die UHV-Kammer 67 Abb.3.19 und
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3.8. Die UHV-Kammer 69 Abbildung 3.
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3.8. Die UHV-Kammer 71 wa einen Tag
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3.9. Computeransteuerung und Meßwe
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3.9. Computeransteuerung und Meßwe
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Kapitel 4 Simulation der Autoionisa
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4.1. Der COWAN-Code 79 gurationen v
Seite 81 und 82: 4.2. Fehlerquellen 81 Die Raten Γ
Seite 83 und 84: Kapitel 5 Die Argon-Spektren Von be
Seite 85 und 86: 5.1. Der LMM-Peak 85 ren 1 . Erst d
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Seite 93 und 94: 5.2. Der MXY-Buckel 93 werden könn
Seite 95 und 96: 5.2. Der MXY-Buckel 95 gestreckten
Seite 97 und 98: 5.2. Der MXY-Buckel 97 so wächst d
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Seite 105 und 106: 5.4. Präparationsabhängigkeit der
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Seite 109 und 110: 5.5. Zusammenfassung und Schlußfol
Seite 111 und 112: Kapitel 6 Die Sauerstoff-Spektren I
Seite 113 und 114: 6.1. Die hochenergetischen Peaks 11
Seite 127 und 128: 6.2. Die LXY-Struktur 127 Abbildung
Seite 129 und 130: 6.3. Das O 8+ -Spektrum 129 Bei fla
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Seite 135 und 136: 7.1. Der TRIM-Code 135 Abbildung 7.
Seite 137 und 138: 7.1. Der TRIM-Code 137 tur des Targ
Seite 139 und 140: 7.3. Ausblick auf technologische An
Seite 141 und 142: Kapitel 8 Zusammenfassung und Ausbl
Seite 143 und 144: Anhang A Atomare Einheiten • Län
Seite 145 und 146: Anhang B Ionenspektrometersimulatio
Seite 147 und 148: B.3. Reduktion der Dimension von Ai
Seite 153 und 154: Anhang C AUGER-Meßprogrammcode #in
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Seite 171: Erklärung Ich erkläre, daß ich d
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