Wechselwirkungen sehr langsamer hochgeladener Ionen mit einer ...

32 2. Fundamentale Wechselwirkungen
Abbildung 2.10: Schema zum Strahlungsübergang Ein anfängliches Loch in der K–
Schale wird in der Darstellung durch ein L–Elektron aufgefüllt. Der Übergang erfolgt
nach den Auswahlregeln für elektrische Dipolstrahlung unter Emission eines γ–Quants
mit der freigewordenen Energie.
Kα–Spektren acht Satelliten ausmachen, welche den unterschiedlichen Besetzungsgraden
der L–Schale entsprechen. Die einzelnen Linienintensitäten
verändern sich relativ zueinander mit der Strahlenergie und dem Einfallswinkel.
Mit Hilfe eines Ratengleichungsansatzes für das Auffüllen der atomaren
Schalen vor und im Kristall wird gezeigt, daß sich diese Intensitätsverlagerungen
mit der Existenz von hohlen Atomen vor der Oberfläche bei kleinen
Einschußenergien vereinbaren lassen.
2.8 Wechselwirkungen im Kristall
Wie bereits erwähnt gehen alle Autoren davon aus, daß sich das Ion auch bei
sehr kleinen Einfallsgeschwindigkeiten nicht vollständig vor der Oberfläche
abregen kann. Ein gewisser Anteil des Spektrums wird somit erst im Kristallinneren
erzeugt. Aus der mittleren freien Weglängen von Elektronen für
inelastische Stöße im Kristall von der Größenordnung einiger weniger Gitterkonstanten
kann man schließen, daß außerhalb des Festkörpers nachgewiesene
Augerelektronen entweder vor oder innerhalb der ersten Kristallschichten
generiert wurden.