Wechselwirkungen sehr langsamer hochgeladener Ionen mit einer ...

Weitere Magazine

Empfehlungen

Info

22 2. Fundamentale Wechselwirkungen T repräsentiert also die Zeitspanne, die einem anfänglich q0–fach geladenen Ion der Masse m für den Reneutralisations– und Abregungsprozeß vor der Oberfläche zur Verfügung steht, falls es sich bei z = Rc in Ruhe befand. In Ladung q Rc [˚A] Vim,cob [eV] ∆Ekin [eV] T [10 −15 sec] 3 7,66 14,48 5,63 3,95 4 8,85 16,72 8,67 3,68 5 9,89 18,70 12,12 3,48 6 10,83 20,48 15,93 3,32 7 11,70 22,12 20,08 3,20 8 12,51 23,65 24,53 3,09 9 13,27 25,09 29,27 3,00 10 13,99 26,44 34,29 2,93 11 14,67 27,73 39,56 2,86 Tabelle 2.1: Werte von Rc, Vim,cob, ∆Ekin und T nach dem klassischen overbarrier– Modell Auf der Grundlage des (hypothetischen) Neutralisationsverlaufs aus Gl.2.11 errechnet sich der Energiegewinn durch die Bildladungsanziehung zu ∆Ekin und die Interaktionszeit T . Zum Vergleich ist der aus einer schrittweisen Neutralisation folgende Energiegewinn Vim,cob angegeben. Die Entfernung des ersten Elektroneneinfangs beträgt in beiden Fällen Rc. Tab. 2.1 sind die auf der Basis dieses Modells errechneten Werte von Rc, ∆Ekin und T in Abhängigkeit von q aufgelistet. Es sei betont, daß Rc den klassisch berechneten Einsatzpunkt der Reneutralisation angibt. Bei Verwendung quantenmechanischer Wellenfunktionen ergeben sich größere Abstände. In der rechten Spalte erkennt man, daß typische Interaktionszeiträume des q–fach geladenen Ions vor der Oberfläche etwa einige 10 −15 sec betragen. 2.4 Auger-Übergänge Augerprozesse werden durch das Herauslösen eines Elektrons aus einer inneren Schale eingeleitet. Die Abregung des Atoms erfolgt über das Auffüllen dieses Lochs aus einer äußeren Schale, wobei die freigesetzte Energie instantan über eine reine Coulomb–Kopplung auf ein zweites Elektron übertragen wird. Letzteres geht dabei in einen Kontinuumszustand über. Daraus resultiert ein Endzustand mit zwei Vakanzen, dessen Gesamtbindungsenergie
2.4. Auger-Übergänge 23 größer als diejenige des Ausgangszustands ist. Die für Strahlungsübergänge geltenden Auswahlregeln sind nicht relevant, da der Energieübertrag direkt, d.h. ohne Vermittlung über ein γ–Quant geschieht. Abbildung 2.6: Schema zum Augerprozeß Ein anfängliches Loch in der K–Schale wird in der Darstellung durch ein L–Elektron aufgefüllt. Die freiwerdende Energie wird direkt auf ein anderes Elektron übertragen. In Abb.2.6 ist ein solcher Augerprozeß schematisch dargestellt. Zur Nomenklatur der Übergänge verwendet man die aus der Röntgenspektroskopie bekannten Schalenbezeichnungen, also von innen nach außen K,L,M,N, usw.. Insbesondere bei den energetisch stark aufgespaltenen L– und M–Schalen (Feinstruktur) kennzeichnet man noch die einzelnen Unterschalen 2sj=1/2, 2pj=1/2 und 2pj=3/2 durch römische Indizes, s. Tab.2.2. Einzelne Übergänge werden durch Angabe der drei beteiligten Schalen klassifiziert, wobei das Loch an erster Stelle genannt wird. Eine Permutation der anderen beiden Schalen führt zu einem identischen Prozeß, da dieser Übergang von dem ursprünglichen im quantenmechanischen Sinn nicht unterscheidbar ist. In der Augerspektroskopie verwendet man zur Erzeugung des inneren Lochs meistens einen Elektronenstrahl, welcher sich über elektrostatische Optiken sehr gut auf eine Probe fokussieren läßt. Prinzipiell erfüllen natürlich Röntgenquellen und Ionenstrahlen mit adäquaten Energien die gleiche Aufgabe.
Seite 1 und 2: Wechselwirkungen sehr langsamer hoc
Seite 3 und 4: Inhaltsverzeichnis 1 Einleitung 9 2
Seite 5 und 6: INHALTSVERZEICHNIS 5 4.1.1 Programm
Seite 7 und 8: INHALTSVERZEICHNIS 7 B.3 Reduktion
Seite 9 und 10: Kapitel 1 Einleitung Die ersten Arb
Seite 11 und 12: Kapitel 2 Fundamentale Wechselwirku
Seite 13 und 14: 2.2. Potentialverhältnisse 13 Ladu
Seite 15 und 16: 2.2. Potentialverhältnisse 15 2.2.
Seite 17 und 18: 2.2. Potentialverhältnisse 17 best
Seite 19 und 20: 2.2. Potentialverhältnisse 19 Abbi
Seite 21: 2.3. Zeitskalen 21 Abbildung 2.5: M
Seite 25 und 26: 2.4. Auger-Übergänge 25 Abbildung
Seite 27 und 28: 2.5. Elektronentransferprozesse 27
Seite 29 und 30: 2.6. Die Screening Dynamics 29 nen
Seite 31 und 32: 2.7. Strahlungsübergänge 31 10˚A
Seite 33 und 34: 2.8. Wechselwirkungen im Kristall 3
Seite 35 und 36: 2.8. Wechselwirkungen im Kristall 3
Seite 37 und 38: Kapitel 3 Der experimentelle Aufbau
Seite 39 und 40: 3.1. Die EZR-Ionenquelle 39 Ringe a
Seite 41 und 42: 3.1. Die EZR-Ionenquelle 41 Die Gyr
Seite 43 und 44: 3.2. Das Strahltransportsystem 43 3
Seite 45 und 46: 3.2. Das Strahltransportsystem 45 A
Seite 47 und 48: 3.3. Die Abbremsoptik 47 Abbildung
Seite 49 und 50: 3.3. Die Abbremsoptik 49 Die letzte
Seite 51 und 52: 3.4. Das Auger-Elektronen-Spektrome
Seite 53 und 54: 3.4. Das Auger-Elektronen-Spektrome
Seite 55 und 56: 3.5. Das Ionenspektrometer 55 3.5 D
Seite 57 und 58: 3.5. Das Ionenspektrometer 57 Abbil
Seite 59 und 60: 3.5. Das Ionenspektrometer 59 Abbil
Seite 61 und 62: 3.5. Das Ionenspektrometer 61 dem S
Seite 63 und 64: 3.6. Targetpräparation 63 nur Adso
Seite 65 und 66: 3.7. Augerelektronenspektroskopie 6
Seite 67 und 68: 3.8. Die UHV-Kammer 67 Abb.3.19 und
Seite 69 und 70: 3.8. Die UHV-Kammer 69 Abbildung 3.
Seite 71 und 72: 3.8. Die UHV-Kammer 71 wa einen Tag
Seite 73 und 74:
3.9. Computeransteuerung und Meßwe
Seite 75 und 76:
3.9. Computeransteuerung und Meßwe
Seite 77 und 78:
Kapitel 4 Simulation der Autoionisa
Seite 79 und 80:
4.1. Der COWAN-Code 79 gurationen v
Seite 81 und 82:
4.2. Fehlerquellen 81 Die Raten Γ
Seite 83 und 84:
Kapitel 5 Die Argon-Spektren Von be
Seite 85 und 86:
5.1. Der LMM-Peak 85 ren 1 . Erst d
Seite 87 und 88:
5.1. Der LMM-Peak 87 Der Bereich zw
Seite 89 und 90:
5.1. Der LMM-Peak 89 meter gelangen
Seite 91 und 92:
5.1. Der LMM-Peak 91 (3s ↦→ 2p,
Seite 93 und 94:
5.2. Der MXY-Buckel 93 werden könn
Seite 95 und 96:
5.2. Der MXY-Buckel 95 gestreckten
Seite 97 und 98:
5.2. Der MXY-Buckel 97 so wächst d
Seite 99 und 100:
5.2. Der MXY-Buckel 99 nigem Abstan
Seite 101 und 102:
5.3. Die 220eV-Stufe 101 sich ein l
Seite 103 und 104:
5.3. Die 220eV-Stufe 103 senkrecht
Seite 105 und 106:
5.4. Präparationsabhängigkeit der
Seite 107 und 108:
5.4. Präparationsabhängigkeit der
Seite 109 und 110:
5.5. Zusammenfassung und Schlußfol
Seite 111 und 112:
Kapitel 6 Die Sauerstoff-Spektren I
Seite 113 und 114:
6.1. Die hochenergetischen Peaks 11
Seite 115 und 116:
Seite 117 und 118:
Seite 119 und 120:
Seite 121 und 122:
Seite 123 und 124:
Seite 125 und 126:
Seite 127 und 128:
6.2. Die LXY-Struktur 127 Abbildung
Seite 129 und 130:
6.3. Das O 8+ -Spektrum 129 Bei fla
Seite 131 und 132:
6.4. Zusammenfassung und Schlußfol
Seite 133 und 134:
Kapitel 7 Simulation der Kristallsc
Seite 135 und 136:
7.1. Der TRIM-Code 135 Abbildung 7.
Seite 137 und 138:
7.1. Der TRIM-Code 137 tur des Targ
Seite 139 und 140:
7.3. Ausblick auf technologische An
Seite 141 und 142:
Kapitel 8 Zusammenfassung und Ausbl
Seite 143 und 144:
Anhang A Atomare Einheiten • Län
Seite 145 und 146:
Anhang B Ionenspektrometersimulatio
Seite 147 und 148:
B.3. Reduktion der Dimension von Ai
Seite 149 und 150:
Seite 151 und 152:
Seite 153 und 154:
Anhang C AUGER-Meßprogrammcode #in
Seite 155 und 156:
scanf ("%d", &value); } while ((val
Seite 157 und 158:
flushall (); /* clearing all input
Seite 159 und 160:
mean = ctre[i] / runs; sigma = sqrt
Seite 161 und 162:
printf ("Setting BG1 to continuous
Seite 163 und 164:
printf ("SoftwareInit\n\n"); if (er
Seite 165 und 166:
Literaturverzeichnis [1] R.P. Adam:
Seite 167 und 168:
LITERATURVERZEICHNIS 167 [20] R. D
Seite 169 und 170:
LITERATURVERZEICHNIS 169 [43] Chris
Seite 171:
Erklärung Ich erkläre, daß ich d
Alle anzeigen

Wechselwirkungen sehr langsamer hochgeladener Ionen mit einer ...

Erfolgreiche ePaper selbst erstellen

Template löschen?

Als Template speichern?