Wechselwirkungen sehr langsamer hochgeladener Ionen mit einer ...

6.1. Die hochenergetischen Peaks 119
satz, daß das Atom anders als vor der Oberfläche von einem neutralen wieder
in einen neutralen Zustand übergeht. Das Valenzband kann die entstandene
≪Lücke≫ quasi instantan schließen. Auf diese Weise schätzen wir in diesem
Bild eine obere Grenze für KVV–Energien ab. Die Einbettung des Ions in
den Kristall kann über eine Bevölkerung der dem Valenzband etwa isoenergetischen
O–Schale durch nicht am Augerprozeß teilnehmende Elektronen
approximiert werden.
Der so berechneten Tabelle 6.3 entnimmt man zunächst, daß bei (K1 L1 O6)–
und (K1 L4 N3)–Besetzung der Schalen die Bindungsenergien der äußeren
Elektronen am besten mit der Austrittsarbeit des Kristalls von W = 4, 6eV
übereinstimmt. Unter Verwendung dieser beiden Konfigurationen ergibt sich
ein Energiebereich der KVV–Elektronen von etwa 520eV bis 560eV. Innerhalb
unseres Modells läßt sich jedoch die untere Grenze wesentlich schlechter
als die obere abschätzen, weil sie empfindlicher auf die Wahl einer spezifischen
Schalenkonfiguration reagiert und keine ausreichende Anzahl äußerer Elektronen
zur Simulation der Kristallumgebung mehr eingefügt werden kann.
Die obere Beschränkung des KVV–Intervalls von 560eV ist hingegen weitgehend
unabhängig von der Auswahl eines spezifischen Ausgangszustands.
Es sei betont, daß die angegebenen Werte lediglich als Orientierungshilfe zur
Lokalisation der KVV–Energien innerhalb der Augerspektren dienen sollen.
Aus den Resultaten der auf unserem einfachen Modell basierenden Rechnungen
folgt aber mit ausreichender Genauigkeit, daß aus KVV–Übergängen
Elektronen mit Energien oberhalb von 540eV hervorgehen können. Alle anderen
physikalisch relevanten Augerprozesse sind nicht in der Lage zu diesem
Energiebereich beizutragen. Der zweite ≪Knick≫ auf der abfallenden hochenergetischen
Flanke des 528eV–Peaks kann also diesem im Festkörper ablaufenden
Mechanismus zugeschrieben werden.
6.1.2 Winkel– und Energieabhängigkeit der Spektren
In diesem Abschnitt wird anhand der Veränderung der Spektren mit der
Energie und dem Einfallswinkel des Strahls ein Modell für den chronologischen
Ablauf des Neutralisationsvorgangs der Ionen entwickelt.
Zunächst betrachten wir die unter einem Einfallswinkel Θ = 92 ◦ aufgenommenen
Spektren in Abb.6.3. Aus Kap.5 wissen wir, daß bei Verwendung dieser