Wechselwirkungen sehr langsamer hochgeladener Ionen mit einer ...

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136 7. Simulation der Kristallschädigung Abbildung 7.2: Modell eines Gitterstoßes Das mit der kinetischen Energie E ankommende Ion Z1 kollidiert mit dem Targetatom Z2, wobei die Energien E1 und E2 auf die beiden Stoßpartner übergehen.
7.1. Der TRIM–Code 137 tur des Targets mitgeteilt werden. Mit Hilfe dieser Angaben kann TRIM langreichweitige Wechselwirkungen wie Plasmonen und die Anregungen von Elektronen zwischen Kristallbändern berücksichtigen. 7.1.2 Modell der Stoßprozesse TRIM verwendet das in Abb.7.1 dargestellte Potentialmodell zur Bestimmung des aus einem interatomaren Stoßprozeß resultierenden ≪Endzustands≫. In Abb.7.2 tritt ein Teilchen Z1 mit der kinetischen Energie E in den Kristallverbund ein. Die Bindungsenergie Ebind der Atome Z2 liegt zwischen 1eV und 2eV. Um die Targetatome Z2 aus ihrer Gitterposition zu lösen ist eine minimale Anregungsenergie Edisp notwendig. Für Halbleiter kann Edisp mit etwa 15eV angesetzt werden, bei Metallen mit ca. 25eV. Im Moment des Stoßvorgangs verteilt sich die ursprüngliche Energie E auf Z1 und Z2. Die Größe der beiden virtuellen 3 Energieüberträge E1 und E2 relativ zu Edisp entscheidet über das Ergebnis der Kollision. Beträgt die kinetische Endenergie Ef eines Teilchens weniger als Ebind, so betrachtet man es im Rahmen der Simulation als gestoppt. • Gitterveränderung: E2 > Edisp Das Targetatom Z2 kann aus seinem Platz herausgelöst werden. • Gitterleerstelle: E1 > Edisp und E2 > Edisp Z1 verläßt mit der kinetischen Energie E1, Z2 mit der um Ebind verminderten Energie die Gitterstelle. Ebind geht in Phononen über. • Ersetzung: E1 < Edisp und E2 > Edisp Z1 ersetzt Z2 an der betreffenden Gitterstelle. E1 geht vollständig in Phononen über, E2 ist die kinetische Energie des wegfliegenden Targetatoms. • Zwischenatom: E1 < Edisp und E2 < Edisp Die Summe E1 + E2 geht in Gitterphononen über, das Targetatom Z2 verbleibt an seiner Position, während Z1 an einer Zwischenstelle eingelagert wird. 3 Diese sind nicht nicht identisch mit den kinetischen Energien!
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Wechselwirkungen sehr langsamer hoc
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Inhaltsverzeichnis 1 Einleitung 9 2
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INHALTSVERZEICHNIS 5 4.1.1 Programm
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INHALTSVERZEICHNIS 7 B.3 Reduktion
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Kapitel 1 Einleitung Die ersten Arb
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Kapitel 2 Fundamentale Wechselwirku
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2.2. Potentialverhältnisse 13 Ladu
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2.2. Potentialverhältnisse 15 2.2.
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2.2. Potentialverhältnisse 17 best
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2.2. Potentialverhältnisse 19 Abbi
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2.3. Zeitskalen 21 Abbildung 2.5: M
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2.4. Auger-Übergänge 23 größer
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2.4. Auger-Übergänge 25 Abbildung
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2.5. Elektronentransferprozesse 27
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2.6. Die Screening Dynamics 29 nen
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2.7. Strahlungsübergänge 31 10˚A
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2.8. Wechselwirkungen im Kristall 3
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2.8. Wechselwirkungen im Kristall 3
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Kapitel 3 Der experimentelle Aufbau
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3.1. Die EZR-Ionenquelle 39 Ringe a
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3.1. Die EZR-Ionenquelle 41 Die Gyr
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3.2. Das Strahltransportsystem 43 3
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3.2. Das Strahltransportsystem 45 A
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3.3. Die Abbremsoptik 47 Abbildung
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3.3. Die Abbremsoptik 49 Die letzte
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3.4. Das Auger-Elektronen-Spektrome
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3.4. Das Auger-Elektronen-Spektrome
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3.5. Das Ionenspektrometer 55 3.5 D
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3.5. Das Ionenspektrometer 57 Abbil
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3.5. Das Ionenspektrometer 59 Abbil
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3.5. Das Ionenspektrometer 61 dem S
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3.6. Targetpräparation 63 nur Adso
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3.7. Augerelektronenspektroskopie 6
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3.8. Die UHV-Kammer 67 Abb.3.19 und
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3.8. Die UHV-Kammer 69 Abbildung 3.
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3.8. Die UHV-Kammer 71 wa einen Tag
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3.9. Computeransteuerung und Meßwe
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3.9. Computeransteuerung und Meßwe
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Kapitel 4 Simulation der Autoionisa
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4.1. Der COWAN-Code 79 gurationen v
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4.2. Fehlerquellen 81 Die Raten Γ
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Kapitel 5 Die Argon-Spektren Von be
Seite 85 und 86: 5.1. Der LMM-Peak 85 ren 1 . Erst d
Seite 87 und 88: 5.1. Der LMM-Peak 87 Der Bereich zw
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Seite 91 und 92: 5.1. Der LMM-Peak 91 (3s ↦→ 2p,
Seite 93 und 94: 5.2. Der MXY-Buckel 93 werden könn
Seite 95 und 96: 5.2. Der MXY-Buckel 95 gestreckten
Seite 97 und 98: 5.2. Der MXY-Buckel 97 so wächst d
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Seite 105 und 106: 5.4. Präparationsabhängigkeit der
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Seite 109 und 110: 5.5. Zusammenfassung und Schlußfol
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Seite 113 und 114: 6.1. Die hochenergetischen Peaks 11
Seite 127 und 128: 6.2. Die LXY-Struktur 127 Abbildung
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Seite 133 und 134: Kapitel 7 Simulation der Kristallsc
Seite 135: 7.1. Der TRIM-Code 135 Abbildung 7.
Seite 139 und 140: 7.3. Ausblick auf technologische An
Seite 141 und 142: Kapitel 8 Zusammenfassung und Ausbl
Seite 143 und 144: Anhang A Atomare Einheiten • Län
Seite 145 und 146: Anhang B Ionenspektrometersimulatio
Seite 147 und 148: B.3. Reduktion der Dimension von Ai
Seite 153 und 154: Anhang C AUGER-Meßprogrammcode #in
Seite 155 und 156: scanf ("%d", &value); } while ((val
Seite 157 und 158: flushall (); /* clearing all input
Seite 159 und 160: mean = ctre[i] / runs; sigma = sqrt
Seite 161 und 162: printf ("Setting BG1 to continuous
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Seite 165 und 166: Literaturverzeichnis [1] R.P. Adam:
Seite 167 und 168: LITERATURVERZEICHNIS 167 [20] R. D
Seite 169 und 170: LITERATURVERZEICHNIS 169 [43] Chris
Seite 171: Erklärung Ich erkläre, daß ich d
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