Wechselwirkungen sehr langsamer hochgeladener Ionen mit einer ...

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122 6. Die Sauerstoff–Spektren lisiert sind 3 , scheiden alle ionengeschwindigkeitsabhängigen L–Besetzungsmechanismen durch die Targetelektronen als Ursache der unterschiedlichen spektralen Verläufe aus. Das legt die Vermutung nahe, daß sich in Abb.6.3 unter Θ = 92 ◦ und UQ = 0V gegenüber UQ = −11V analog zu den Erläuterungen auf S.88 die Verkürzung des zeitlichen Beobachtungsfensters der Ionen und ihrer Interaktionszeit vor der Oberfläche bemerkbar macht. Quervergleiche zwischen den Spektren Allgemein läßt sich beobachten, daß sich mit zunehmender Strahlenergie die Intensität des mittleren Spektralbereichs relativ zu den beiden scharfen Peaks vergrößert. Mißt man diesen Effekt unter flachen Winkeln Θ, so erstreckt sich das zeitliche Beobachtungsfenster über einen sehr weiten Bereich. Das Anwachsen des mittleren Spektralbereichs mit UQ in Abb.6.1 und Abb.6.2 muß dann mit der verkürzten Wechselwirkungszeitspanne vor der Kristalloberfläche in Zusammenhang gebracht werden. Vergleicht man die unter festem Winkel Θ aufgenommenen Spektren in Abb.6.1 und Abb.6.3 bzgl. ihrer Energieabhängigkeit miteinander, so vergrößert sich der Hub der höherenergetischen Flanke des 477,5eV–Peaks zum Zentralbereich mit abnehmender Vorspannung UQ wie in Abb.6.1, während sich die KLM–Region um 528eV gegenüber dem breiten Mittelteil leicht abzuheben beginnt. In Abb.6.4 unter Θ = 5 ◦ und den beiden negativen Vorspannungen steht dem einfallenden Ion eine maximale Interaktionszeit vor der Oberfläche zur Verfügung. Unter diesen extremen Rahmenbedingungen bildet sich in der Übergangszone zwischen dem 477,5eV–Peak und dem Zentralbereich sogar eine scharfkantige ≪Stufe≫ aus. Parallel dazu setzt sich der KLM–Peak noch deutlicher vom Mittelteil ab. KVV–Prozessen jenseits von 540eV fällt hingegen trotz des langen Beobachtungsfensters ein geringes Gewicht zu. Burgdörfer et al. [17] und andere Autoren stimmen darin überein, daß nur die L–Elektronen beim Eintauchen des Ions in den Festkörper gebunden bleiben; weiter außen liegende Schalen werden aufgrund ihrer energetischen Position oberhalb des Valenzbandes und durch den raschen Wechsel der dielektrischen 3 Die LVV–Raten ändern sich erst bei Einschußenergien von E0 > 1keV in signifikanter Weise gegenüber den hier angegebenen Werten.
6.1. Die hochenergetischen Peaks 123 Abbildung 6.4: O 7+ –Spektren unter Θ = 5 ◦ Unter diesem extrem flachen Einfallswinkel und den negativen Vorspannungen wird die obere Flanke des 477,5eV–Peaks sehr steil. Im mittleren Spektralbereich erkennt man neben den beiden niederenergetischen Hauptpeaks noch drei schwächere ausgebildete Strukturen bei 496,5eV, 514eV und 527eV. Beide Spektren sind auf ihr jeweiliges Maximum normiert.
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Wechselwirkungen sehr langsamer hoc
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Inhaltsverzeichnis 1 Einleitung 9 2
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INHALTSVERZEICHNIS 5 4.1.1 Programm
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INHALTSVERZEICHNIS 7 B.3 Reduktion
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Kapitel 1 Einleitung Die ersten Arb
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Kapitel 2 Fundamentale Wechselwirku
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2.2. Potentialverhältnisse 13 Ladu
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2.2. Potentialverhältnisse 15 2.2.
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2.2. Potentialverhältnisse 17 best
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2.2. Potentialverhältnisse 19 Abbi
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2.3. Zeitskalen 21 Abbildung 2.5: M
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2.4. Auger-Übergänge 23 größer
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2.4. Auger-Übergänge 25 Abbildung
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2.5. Elektronentransferprozesse 27
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2.6. Die Screening Dynamics 29 nen
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2.7. Strahlungsübergänge 31 10˚A
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2.8. Wechselwirkungen im Kristall 3
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2.8. Wechselwirkungen im Kristall 3
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Kapitel 3 Der experimentelle Aufbau
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3.1. Die EZR-Ionenquelle 39 Ringe a
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3.1. Die EZR-Ionenquelle 41 Die Gyr
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3.2. Das Strahltransportsystem 43 3
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3.2. Das Strahltransportsystem 45 A
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3.3. Die Abbremsoptik 47 Abbildung
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3.3. Die Abbremsoptik 49 Die letzte
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3.4. Das Auger-Elektronen-Spektrome
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3.5. Das Ionenspektrometer 55 3.5 D
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3.5. Das Ionenspektrometer 57 Abbil
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3.5. Das Ionenspektrometer 59 Abbil
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3.5. Das Ionenspektrometer 61 dem S
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3.6. Targetpräparation 63 nur Adso
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3.7. Augerelektronenspektroskopie 6
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3.8. Die UHV-Kammer 69 Abbildung 3.
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