Wechselwirkungen sehr langsamer hochgeladener Ionen mit einer ...

6.1. Die hochenergetischen Peaks 117
KLM–Übergänge
Besetzung Übergang rel. Intensität [10 15 sec −1 ] Energie [eV]
K1 L1 M1 O5 2s ↦→ 1s, 3s ↑ 0,99 529,3
1s 4s 2 4p 3 2s ↦→ 1s, 3p ↑ 1,86 532,5
2p ↦→ 1s, 3s ↑ 1,51 537,5
2p ↦→ 1s, 3p ↑ 0,86 540,5
2p ↦→ 1s, 3d ↑ 0,03 543,8
Tabelle 6.2: Simulation der KLM–Übergänge Nur in der mittleren Phase der Kaskade
können KLM–Prozesse erkennbare Beiträge zum Spektrum leisten. Hierfür stellvertretend
sind alle Übergänge einer (K1 L1 M1 O5)–Konfiguration berechnet worden.
teilung der Elektronen zwischen M– und O–Schale wie bei einer (M3 O3)–
Besetzung ergeben eine Verschiebung der Beiträge um 1eV bis 2eV in Richtung
höherer Energien. Läßt man hingegen eine Zweifachbesetzung der L–
Schale wie in der (K1 L2 M2 O3)–Konfiguration zu, so stellt sich die durch
einen (2s ↦→ 1s, 3s ↑)–Übergang definierte untere Grenze des Energieintervalls
auf 522,3eV ein. KLM–Übergänge aus höheren L–Schalenbesetzungen
heraus sind in unserem Modell eher unwahrscheinlich.
Die KLM–Augerlinien konzentrieren sich folglich auf den Bereich zwischen ca.
520eV und 540eV. In der Tat weisen alle gemessenen Spektren innerhalb dieser
Zone eine gewisse Intensität auf. Insbesondere der Knick bei etwa 523eV
in den Spektren mit ausgeprägtem Mittelteil zwischen 485eV und 510eV
weist auf die Existenz meßbarer KLM–Beiträge hin. Um etwa 527±2eV
ist ein kleiner Peak zu erkennen, welchen man i.W. den beiden aus einer
(K1 L1 M1 O5)–Anfangskonfiguration heraus ablaufenden (2s ↦→ 1s, 3s ↑)–
und auch (2p ↦→ 1s, 3s ↑)–Prozessen zuordnen kann. Oberhalb von 530eV
fällt das Spektrum kontinuierlich mit einer leichten Auswölbung um 537eV
herum ab.
Abschätzung der KVV–Übergangsenergien
Zwischen 540eV und 545eV flacht die abfallende Flanke des KLM–Peaks
wieder ab. Adäquate KXY–Übergänge mit K < X < Y haben eine zu geringe
Übergangswahrscheinlichkeit, um mit den beobachteten Intensitäten
in Erscheinung treten zu können. Im Gegensatz dazu steht für sogenannte