Fundamentos

Tema 2
Magnitudes y unidades radiológicas de uso general
4.2.8. Notas
a) Si pueden desdeñarse las interacciones entre los entes que son irradiados
y que están contenidos en un blanco de una especie atómica dada,
todos los coeficientes de interacción se pueden expresar en función de
las secciones eficaces correspondientes.
b) Los coeficientes de interacción, como por ejemplo el poder de frenado
másico, el coeficiente de absorción de energía másico o el coeficiente
de atenuación másico, son funciones de la energía de la partícula. Para
un campo de radiación que tenga un espectro complejo de energías
pueden ser útiles los valores medios ponderados de acuerdo con la distribución
espectral de la magnitud de interés, como nen
t , n t, S t .
Por ejemplo:
#
3
] n tgUEdE
0
n t =
3
=
U dE
#
0
E
1
U
#
0
3
] n tgU
E
dE
n
en
#
3
^nen
thWEdE
0
t =
3
=
W dE
#
0
E
1
W
#
0
3
^n
en
thW
E
dE
son los valores medios, n t y nen
t , ponderados por la fluencia y por
la fluencia de energía respectivamente.
c) Las partículas cargadas pierden su energía de una manera que difiere
claramente de la que corresponde a las radiaciones no cargadas. Un
fotón o un neutrón que incidan sobre una lámina de un material pueden
atravesarla sin producir en ella interacción alguna o bien pueden
interaccionar y en ese caso pueden perder su energía en uno o en unos
pocos sucesos “catastróficos”.
Muy al contrario, una partícula cargada interacciona con uno o más
electrones o con el núcleo de casi cualquier átomo por cuya proximidad
pase. Típicamente , una partícula cargada de 1 MeV sufre ≈ 10 5 interacciones
hasta que pierde toda su energía cinética. Desde un punto
de vista estocástico es imposible predecir hasta donde pueden penetrar
en la materia un fotón o un neutrón determinados, puesto que bastan
una o unas pocas interacciones, que ocurren al azar, para que se disipe
toda su energía cuántica o cinética. En cambio, las partículas cargadas
se pueden caracterizar por un alcance común, al menos en primera
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