Fundamentos

Tema 2
Magnitudes y unidades radiológicas de uso general
brá otro electrón secundario correspondiente a’, originado “corriente arriba” del
haz, que transportará hacia dentro del volumen colector una cantidad exactamente
compensatoria de energía; y lo mismo para los electrones secundarios
b y b'. No hace falta postular ningún emparejamiento compensatorio para los
electrones del tipo c, puesto que éstos sí disipan toda su energía dentro del volumen
colector. Intuitivamente parece un poco improbable que de haber muchos
pares compensándose mutualmente, la compensación pueda ser exacta
y desde luego, según ROESCH (1958), en rigor sólo puede alcanzarse con un
emisor β distribuido uniformemente. Roesch estudió varios casos prácticos, incluyendo
la cámara de aire libre, para establecer el grado de falta de equilibrio
que se debe a la atenuación exponencial de los fotones y al efecto de la ley del
cuadrado de la distancia.
El análisis de Roesch equivalente a una deducción rigurosa de la teoría
usual de la cámara de aire libre, básicamente conduce al resultado que corrientemente
se acepta, es decir, que el volumen de aire que verdaderamente interacciona
se puede considerar como un cilindro recto circular de longitud igual
a la longitud efectiva de la placa colectora y cuya sección recta es igual a la
superficie de la apertura del diafragma de entrada a la cámara y que este volumen
ha de considerarse situado en la posición del plano de definición de dicho
diafragma”. En consecuencia, hay que admitir que la medida de la exposición
requiere condiciones de equilibrio electrónico dentro del volumen de medida.
Mediante las técnicas actuales es difícil medir la exposición para energías
inferiores a unos pocos keV. Cuando la energía es baja, la condición de equilibrio
electrónico necesita que los volúmenes PQRS sean extremadamente pequeños
y eso implica que las corrientes de ionización sean extremadamente
bajas y que no se puedan medir con la exactitud requerida. A medida que aumenta
la energía de los fotones aumenta también el alcance de los electrones
secundarios hasta que vuelve a alcanzarse una situación en la que el uso de
la cámara de aire libre se hace cada vez más difícil. Para que los electrones secundarios
de elevada energía puedan disponer de todo su alcance dentro de
la cámara, hay que distanciar más y más los electrodos lo que, en la práctica,
no puede continuar indefinidamente. Para fotones de más de 500 keV, la medida
absoluta de la exposición se hace mediante la ionización producida en
un volumen pequeño de aire, bien determinado, y encerrado en paredes de
grafito con espesor suficiente para que dentro de dichas paredes haya equilibrio
electrónico (cámara de cavidad). En ese caso, basta aplicar el principio de
Bragg-Gray y la teoría de la cámara de cavidad para determinar la exposición.
Para fotones de energías comprendidas entre 2 y 3 MeV y más elevadas, la
exposición se determina con menor exactitud porque deja de ser enteramente
válida la relación establecida entre D y K c
(véase el tema 4). En consecuencia, la
exposición va perdiendo cada vez más interés a medida que aumenta la ener-
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