Fundamentos

Fundamentos de Física Médica
Volumen 1. Medida de la radiación
La probabilidad ω i
de que tras producirse una vacante en la capa i-ésima el
átomo emita un rayo x característico se denomina rendimiento de fluorescencia;
ω i
(Z) es una función creciente [38].
4.2. Electrones Auger
En algunos casos la energía del electrón que efectúa la transición de Y
a X se entrega a otro electrón, inicialmente en la subcapa Z que es liberado
con energía cinética ε e
= U X
− U Y
− U Z
. La emisión de electrones Auger es
por tanto un proceso no radiativo. Por razones históricas, cuando la transición
la efectúa un electrón de la misma capa en la que está la vacante original, el
proceso se denomina Coster–Kronig. Si el electrón liberado también es de la
misma capa, el proceso se llama super Coster–Kronig (ver los ejemplos de la
figura 23). Después de una transición no radiativa el átomo queda con una
vacante más.
M
L3
L2
L1
M
L3
L2
L1
M5
M4
M3
M2
M1
Figura 23. Ejemplos de transiciones Coster–Kronig L 1
L 3
M, L 2
L 3
M y super Coster–Kronig
M 1
M 3
M 5
.
La figura 24 muestra las probabilidades de las transiciones no radiativas
(KYZ) y radiativas (KY) que ocurren tras producirse una vacante en la capa
K, i.e. a K
y ω K
, respectivamente. Como puede verse, la emisión de electrones
Auger predomina para números atómicos bajos, mientras que para valores de
Z intermedios o grandes es más probable la emisión de rayos x característicos,
sobre todo Ka 1
. Las probabilidades han sido extraídas de la base de datos
EADL [39].
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