Fundamentos

Tema 4
Principios de la dosimetría de la radiación externa
de esta clase solamente podría alcanzarse en un medio infinito y homogéneo
que contuviera una fuente radiactiva distribuida uniformemente. No obstante,
si el recorrido libre medio (1/n) de las partículas no cargadas es mucho mayor
que el alcance máximo r de las partículas cargadas que liberan (n .r % 1), se obtiene
un CPE aproximado para los puntos situados a profundidades mayores
que el alcance máximo de las partículas cargadas.
Esta situación se puede ilustrar, por ejemplo, suponiendo que un haz paralelo
aunque extenso, que procede del vacío, incide perpendicularmente sobre
un bloque infinito de material homogéneo (véase la Figura 1a). Debe suponerse
también que existe un campo de radiación que puede considerarse uniforme
(es decir, que la atenuación es despreciable) para todo el volumen representado
por el área MNQR. La fluencia de partículas cargadas será constante
para todo el volumen considerado y en consecuencia el kerma también será
constante. El área rayada (volumen) M’N’Q’R’ representada en la figura incluye
todos los puntos interiores a MNQR cuya distancia a los bordes externos
de ese volumen excede al alcance máximo, x 1
, de los electrones secundarios
más energéticos. Así pues, todas las esferas de radio x 1
, centradas en puntos
internos a M’N’Q’R’ están contenidas en el volumen para el que el kerma es
constante. El kerma es la única fuente de la energía que pudiera absorber el
material del bloque y, dentro de M’N’Q’R’ su único sumidero es la dosis absorbida.
Puesto que el material se ha supuesto homogéneo, la dosis absorbida
ha de ser constante también y, aplicando el principio de la conservación de la
energía se obtiene
CPE
D = K
para todo punto contenido en M’N’Q’R’. Visto con más detalle podría decirse
que por cada electrón que abandona un elemento de masa dm llevándose
una cierta energía residual hay otro electrón que entra en dicho elemento
con la misma energía. Para el volumen en que x < x 1
existe un sumidero adicional
de energía debido al escape por los bordes y en él, por consiguiente, D < K
(véase la Figura 1b).
[ 167 ]