Fundamentos

Tema 2
Magnitudes y unidades radiológicas de uso general
dEtr
t $ dl
n
= E $ N
t
tr
[Energía transferida por unidad de masa
superficial]
dE tr
dm
n
= W tr
t
[Energía transferida por unidad de masa]
Esta última ecuación define una magnitud dosimétrica muy importante, el
kerma, que se describirá más adelante.
La energía disipada en forma de radiación de frenado se incluye en dE tr
.
4.2.4. El coeficiente de absorción de energía másico, n en
/ t
De un material para partículas ionizantes no cargadas, es el producto del
coeficiente de transferencia de energía másico, n tr
/t, y de (1 – g), donde g es la
fracción de la energía de las partículas cargadas secundarias que se disipa en el
material por efecto de la radiación de frenado.
n
t
en
ntr
= ] 1 - gg
p
Unidad: m 2 kg -1
n en
/t y n tr
/t pueden diferir apreciablemente cuando las energías cinéticas
de las partículas cargadas secundarias son comparables con o mayores que sus
energías correspondientes a las masas en reposo, en particular para interacciones
con materiales de número atómico elevado. Por ejemplo, n en
/ t puede
ser del orden de 43% más bajo que n tr
/t para rayos gamma de 10 MeV en el
plomo.
Para materiales de interés dosimétrico, como el agua, el aire o el carbono
y para las energías de los fotones más corrientemente usados, los valores de g
son inferiores a 0,5% (CCEMRI/85-18,1985).
hν (MeV) agua aire carbono
≤ 0,4 < 10 -3 < 10 -3 < 10 -3
0,5 0,001 0,001 0,001
137
Cs 0,001 5
0,002 0,001 5
1,0 0,002 0,002 5
0,002
60
Co 0,003 0,003 0,002 5
1,5 0,003 5
0,004 0,003
[ 95 ]