Fundamentos

Tema 2
Magnitudes y unidades radiológicas de uso general
Adicionalmente se pueden considerar las pérdidas de energía debidas a
procesos nucleares inelásticos.
P
Figura 7. Una partícula cargada primaria que se ha emitido en el punto P resulta frenada
en el medio, dando origen a nuevas partículas, tanto partículas cargadas secundarias
como partículas no cargadas. Las trazas de la partícula cargada primaria y de las partículas
cargadas secundarias asociadas con ella están representadas mediante una ramificación
de líneas continuas; las partículas no cargadas se representan mediante líneas onduladas.
(A. Carlsson, 1981).
Para energías en las que puedan no tenerse en cuenta las posibles
interacciones nucleares la separación del poder de frenado en estos
componentes resulta útil porque la energía que se pierde en ionización y
excitación de átomos del medio se absorbe bastante cerca de la trayectoria
de la partícula, mientras que la mayor parte de la que se consume en forma de
radiación de frenado se separa mucho de esa trayectoria antes de ser absorbida
(véase figura 7). Esta distinción es importante cuando la atención se centra en
la energía “transferida localmente” al medio a lo largo de la trayectoria más que
en la energía perdida por la partícula. Para obtener una primera estimación
de la energía transferida localmente es por consiguiente útil introducir un
“poder de frenado por colisión restringido” que se define como la pérdida
media de energía por unidad de longitud de la trayectoria recorrida, debida
a excitaciones o ionizaciones en las que la energía transferida a los electrones
secundarios no excede de cierto límite prefijado.
Los valores más recientes de S /t y de sus componentes para electrones y
positrones se pueden encontrar en el ICRU informe número 37 (ICRU, 1984).
Para protones y partículas α en el ICRU informe número 49 (ICRU, 1993) y para
iones pesados en el ICRU informe número 73 (ICRU, 2005).
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