Fundamentos

Fundamentos de Física Médica
Volumen 1. Medida de la radiación
10 4
10 3
Pb
v(E) / b
10 2
10 1
10 0
10 -1
Cu
C
10 -2
10 -3
10 -3 10 -2 10 -1 10 0
E / MeV
Figura 5. Secciones eficaces Rayleigh de C, Cu y Pb [13].
2.2.2. Dispersión coherente anómala
En realidad la expresión (39) es adecuada sólo para fotones con E & U K
,
siendo U K
la energía de ligadura de la capa K. El comportamiento predicho
por la ecuación (46) se ve alterado sustancialmente cuando se introducen los
factores (reales) de dispersión “anómala” f ' y f ′′, cuyo origen está en el hamiltoniano
H ' ph
, ecuación (20), tratado a segundo orden (método de la matriz S de
dispersión). La sección eficaz diferencial adopta ahora la forma
d v d
= v T F^q, Zh + f l^E, Zh + i f ll^E, Zh 2 .
d X d X
(48)
La correspondiente sección eficaz total presenta cerca de los bordes de absorción
una marcada reducción respecto de la sección eficaz predicha por la
ecuación (45) [17, 18]. Afortunadamente cuando aparecen estos efectos de
dispersión anómala la dispersión coherente es mucho menos probable que la
absorción fotoeléctrica. La aproximación del factor de forma, ecuación (39), es
por tanto suficiente para muchos propósitos.
2.3. Dispersión incoherente o Compton
En la dispersión incoherente de fotones (efecto Compton), un fotón de
energía E = lm e
c 2 interacciona inelásticamente con un electrón atómico que lo
absorbe y reemite un fotón secundario con energía E′ ≡ xE < E en la dirección
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