Fundamentos

Fundamentos de Física Médica
Volumen 1. Medida de la radiación
de unos 0,18 g.cm -2 5 . Naturalmente, la respuesta en energía expresada en unidades
de D m
sería tanto mejor cuanto más parecidos fuesen al tejido blando el
material de la pared y la sustancia termoluminiscente. Así pues también sería
conveniente tener un espesor de pared de 0,3 g.cm -2 junto con un volumen
sensible tan estrecho como fuese compatible con una respuesta adecuada y
con los límites de posibilidad de construcción.
Si se deseara caracterizar el dosímetro en unidades de dosis absorbida media
en el material TL, D TL,
R
en
S n
D X
W t
TL = o c m
S ` e
j S nen
S c m
t
T
TL
air
V
W
W$ A , $ b $ t
W
W
X
a s TL ef
(5.7)
donde A a,s
podría examinarse partiendo de la atenuación, en condiciones de
haz ancho, en la pared del dosímetro más la mitad del espesor del material
TL. A veces, cuando se presenta gráficamente en la literatura la respuesta en
energía de algunos materiales a la radiación de fotones, se utiliza el cociente
(M/D TL
), normalizado a una energía dada, por ejemplo,
^M D h ^M D h60
N60
= N
TL hv TL Co Co hv
.
6. Factor de retrodispersión
Cuando se usan haces de fotones es muy conveniente en ocasiones conocer
la contribución de la radiación retrodispersa en un punto cercano a la superficie
de un material. Para ello, lo mejor es utilizar el factor de retrodispersión.
El factor de retrodispersión, B, para un material dado, ν, se define como el
cociente del kerma en aire en la superficie de un maniquí semi-infinito, hecho
del material ν, por el kerma en aire en dicho punto, en ausencia del maniquí
B
v
^Kairh
=
v
^ K h
air air
5
El alcance csda de electrones de 0,48 MeV en tejido blando es r = 0,18 g.cm -2 y tiene su máximo para los electrones
producidos en las interacciones de Compton por los fotones de 0,662 MeV del 137 Cs.
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