Keuzecollege Hoge EnergieFysica Katholieke Universiteit ... - EHEF
Keuzecollege Hoge EnergieFysica Katholieke Universiteit ... - EHEF
Keuzecollege Hoge EnergieFysica Katholieke Universiteit ... - EHEF
Create successful ePaper yourself
Turn your PDF publications into a flip-book with our unique Google optimized e-Paper software.
We zien nu dat het veld ρ een scalar veld is met massa – µ 2 (we hadden µ 2 < 0 gekozen dus dat<br />
geeft een goede fysische interpretatie.)<br />
We zien verder dat er interacties zijn tussen het veld ρ en alle andere velden, behalve die van het<br />
neutrino. Als we het veld ρ = 0 nemen dan zien we dat er nog termen overblijven met de vacuümverwachtingswaarde<br />
erin. Deze termen die met v of v 2 vermenigvuldigen zijn allen kwadratisch in<br />
precies één veld en we kunnen deze termen dus opvatten als massatermen. Met name voor het electron<br />
zien we dat de hele massaterm (de term lineair in de kwadratische vorm ψψ ) wordt gegeven<br />
door:<br />
mˆ v<br />
------ψψ , (6.22)<br />
2<br />
zodat we de massa kunnen interpreteren als:<br />
mˆ v<br />
m e<br />
= ------ . (6.23)<br />
2<br />
Breiden we de Lagrangiaan uit tot meer families van zwakke doublets en nemen we de quark doublet<br />
er ook bij dan kunnen we alle mˆ individueel kiezen en dus ook alle massa van aparte deeltjes<br />
afzonderlijk instellen.<br />
Ook in de ijkvelden zijn nu massatermen gekomen. Voor de massa van de geladen W bosonen zien<br />
we meteen uit de coëfficiënt van kwadratische vorm in W 1 en W 2 (en dus ook voor de lineaire combinaties<br />
die W + en W – vormen) dat:<br />
vg<br />
M W<br />
= --------- . (6.24)<br />
2 2<br />
Voor de neutrale ijkbosonen ligt de situatie wat ingewikkelder. We weten echter dat een van de twee<br />
neutrale ijkbosonen het foton is en dat het foton geen massa heeft. Dus we willen lineaire combinaties<br />
van de twee velden en B , zodat de één een massaterm heeft en de ander niet. Dit kunnen we<br />
makkelijk bereiken door een van de velden gelijk te nemen aan:<br />
Z µ =<br />
g'Bµ – gW 3µ<br />
----------------------------- , (6.25)<br />
g 2 + g' 2<br />
die op de normering na gelijk is aan de vorm in de massaterm. De massa van dit veld is dan dus:<br />
v<br />
= -- g 2 + g' 2 . (6.26)<br />
2<br />
Het massaloze veld wordt dan gevormd door de lineaire combinatie van W 3 en B loodrecht op het Z<br />
veld:<br />
en dus met:<br />
W 3<br />
M Z<br />
A µ =<br />
g'Bµ + gW 3µ<br />
------------------------------ , (6.27)<br />
g 2 + g' 2<br />
M A = 0<br />
. (6.28)<br />
Collegedictaat <strong>Hoge</strong> Energiefysica 97