Keuzecollege Hoge EnergieFysica Katholieke Universiteit ... - EHEF
Keuzecollege Hoge EnergieFysica Katholieke Universiteit ... - EHEF
Keuzecollege Hoge EnergieFysica Katholieke Universiteit ... - EHEF
Create successful ePaper yourself
Turn your PDF publications into a flip-book with our unique Google optimized e-Paper software.
T fi<br />
= – i( 2π) 4 δ( p ( 1)<br />
+ p ( 2)<br />
– p ( 1)<br />
– p ( 2)<br />
)N ( 1)<br />
N ( 1)<br />
N ( 2)<br />
M . (2.30)<br />
We zullen later zien dat de normeringsfactoren van de golffuncties en de delta functie die impulsbehoud<br />
impliceert wegvallen in de berekening van grootheden zoals vervalsbreedtes en werkzame<br />
doorsneden.<br />
Laten we nu de Feynmanregels voor een theorie met geladen spin 0 deeltjes formuleren:<br />
1 Teken alle mogelijke Feynman diagrammen voor het proces dat berekend moet worden. Dus de<br />
ingaande en uitgaande deeltjes tekenen en dan alle mogelijke interne configuraties die van de<br />
inkomende deeltjes kunnen resulteren in de uitgaande deeltjes.<br />
2 Voor elke vertex schrijven we een factor iep µ , waarbij e de koppeling van het electromagnetisch<br />
veld aan de eenheidslading (elektron lading) is en de viervectorimpulssom van het ingaande<br />
en uitgaande spin 0 deeltje dat aan de vertex koppelt. Verder schrijven we voor elke vertex een<br />
factor ( 2π) 4 δ( k 1<br />
+ k 2<br />
+ k 3<br />
) die behoud van vierimpuls forceert.<br />
2<br />
3 Voor elke interne lijn, propagator, schrijven we een factor – g µν<br />
⁄ q j<br />
, waarbij q j<br />
de vierimpuls van<br />
het uitgewisselde quantum is. Over de vierimpuls van elke interne lijn wordt geïntegreerd, dus<br />
voor elke interne lijn schrijven we ook een factor ( d 4 q j<br />
) ⁄ ( 2π) 4 .<br />
4 Integreer over alle interne vierimpulsen. Het resultaat bevat een delta functie voor het totale<br />
vierimpulsbehoud,<br />
( 2π) 4 δ⎛<br />
p ⎞<br />
i<br />
, met de vierimpulsen voorzien van een + teken als ze corre-<br />
⎝ ⎠<br />
sponderen met inkomende deeltjes en een - teken als het uitgaande deeltjes betreft. Deze delta<br />
functie (inclusief de ( 2π) 4 ) gooien we weg.<br />
2.4.5 De gouden regel: de formule voor werkzame doorsnede<br />
f<br />
∑<br />
De werkzame doorsnede voor twee botsende deeltjes A en B is gegeven door:<br />
De overgangswaarschijnlijkheid per tijdseenheid en per volumeëenheid<br />
f<br />
i<br />
is gegeven door:<br />
2<br />
T fi<br />
W fi = ---------- , (2.32)<br />
TV<br />
met T de tijdseenheid en V de volumeeenheid.<br />
De inkomende flux is het aantal deeltjes A dat per tijdseenheid door een oppervlakteeenheid gaat<br />
maal het aantal deeltjes B per volumeeenheid in het doelwit voor het Lorentzframe waarin de<br />
deeltjes B stilstaan. Voor precies dit geval is de flux in variabelen in het laboratorium systeem:<br />
2E<br />
flux v A<br />
--------- 2E A B<br />
= --------- , (2.33)<br />
V V<br />
en meer algemeen in manifest Lorentz invariante notatie:<br />
i<br />
p µ<br />
i<br />
f<br />
4 ( p A ⋅ p B ) 2 2 2<br />
– m AmB flux = ----------------------------------------------------- . (2.34)<br />
i<br />
f<br />
N ( 2)<br />
W fi<br />
werkzame doorsnede = ----------------------------------------- × (aantal eindtoestanden) . (2.31)<br />
(inkomende flux)<br />
V 2<br />
W fi<br />
Collegedictaat <strong>Hoge</strong> Energiefysica 19