Keuzecollege Hoge EnergieFysica Katholieke Universiteit ... - EHEF
Keuzecollege Hoge EnergieFysica Katholieke Universiteit ... - EHEF
Keuzecollege Hoge EnergieFysica Katholieke Universiteit ... - EHEF
Create successful ePaper yourself
Turn your PDF publications into a flip-book with our unique Google optimized e-Paper software.
KUN 10<br />
HOOFDSTUK 5<br />
Pariteit, ladingsconjugatie en<br />
tijdomkeer<br />
In dit hoofdstuk worden een aantal discrete symmetrieën besproken: Pariteit, ladingsconjugatie en<br />
tijdomkeer. We laten zien dat de zwakke en sterke wisselwerkingen pariteit schenden en dat deze wisselwerkingen<br />
ook het product van ladingsconjugatie en pariteit kunnen schenden. Het behoud van de<br />
gecombineerde transformatie van ladingsconjugatie, pariteit en tijdomkeer in een veldentheorie van<br />
puntvormige deeltjes zal aannemelijk worden gemaakt.<br />
5.1 Pariteit: P<br />
De pariteitsoperator puntspiegelt de ruimte in zichzelf en is gedefinieerd als:<br />
Op golffuncties werkt de pariteitsoperator als:<br />
P: x y z → – x – y – z<br />
. (5.1)<br />
Pψ( x, y,<br />
z) → aψ( – x, – y,<br />
– z)<br />
. (5.2)<br />
Voor een golffunctie die een eigentoestand is van de pariteit geldt:<br />
P 2 ψ( x, y,<br />
z) = Paψ( – x, – y,<br />
– z) = a 2 ψ( x, y,<br />
z) = ψ( x, y,<br />
z)<br />
, (5.3)<br />
waarbij a een reeel getal is en dus noodzakelijkerwijs a = ± 1 .<br />
Pariteit is een multiplicatief quantumgetal, dat wil zeggen dat de totale pariteit van een systeem kan<br />
worden verkregen door de intrinsieke pariteiten van deeltjes in het systeem met elkaar te vermenigvuldigen<br />
en dat te vermenigvuldigen met de pariteit van de golffunctie die de relatieve beweging van<br />
de deeltjes in het systeem ten opzichte van elkar beschrijven. De pariteit van golffuncties die de relatieve<br />
beweging van deeltjes beschrijft wordt gegeven door:<br />
Pψ = (–<br />
1) L , (5.4)<br />
waarbij L het baanimpulsmoment van de golffunctie is. Dit heet ook wel de baanpariteit.<br />
Fermionen en anti-fermionen hebben tegengestelde pariteit. Bij conventie nemen we de pariteit van<br />
fermionen +1 en van anti-femionen -1. Bosonen kunnen zowel positieve als negatieve pariteit hebben<br />
en bosonen hebben dezelfde pariteit als hun anti deeltje.<br />
Als voorbeeld kunnen we nu de pariteit van pionen beredeneren. Het pion is een toestand van een<br />
quark en anti-quark met een relatieve golffunctie zonder baanimpuls. De pariteit van het pion wordt<br />
dan:<br />
P = ( +1) (–<br />
1) (–<br />
1) 0 = – 1 . (5.5)<br />
De eerste factor +1 is de pariteit van het quark, de tweede factor -1 is de pariteit van het anti-quark en<br />
de baanimpuls van de twee quarks relatief ten opzichte van elkaar is nul, zodat de baanpariteit +1 is.<br />
De totale pariteit van het pion is dus -1, het is een pseudoscalar. Voor bosonen is de intrinsieke pariteit<br />
van een scalar +1, de intrinsieke pariteit van een pseudoscalar -1, de intrinsieke pariteit van een<br />
vector -1 en de intrinsieke pariteit van een axiale vector is +1. Dat laatste kan worden gezien doordat<br />
onder ruimteinversie zowel de ruimte coordinaten als de impuls coordinaten van teken wisselen. Uit-<br />
Collegedictaat <strong>Hoge</strong> Energiefysica 81