Keuzecollege Hoge EnergieFysica Katholieke Universiteit ... - EHEF
Keuzecollege Hoge EnergieFysica Katholieke Universiteit ... - EHEF
Keuzecollege Hoge EnergieFysica Katholieke Universiteit ... - EHEF
You also want an ePaper? Increase the reach of your titles
YUMPU automatically turns print PDFs into web optimized ePapers that Google loves.
Zowel K 0 als K 0 kunnen vervallen in twee pionen ( π + π – of π 0 π 0 ) en in drie pionen ( π + π – π 0 of<br />
π 0 π 0 π 0 ). Door deze (virtuele) tussentoestanden kan dan een K 0 overgaan in een K 0<br />
en omgekeerd:<br />
2π<br />
↔ ↔ K 0<br />
. (5.10)<br />
3π<br />
Dus de | K 0 〉 en | K 0<br />
〉 toestanden kunnen vrijelijk mengen. Omdat het verval van de kaonen via de<br />
zwakke wisselwerking verloopt (een s quark vervalt naar een u quark onder uitzending van een (virtueel)<br />
W boson), verwachten we dat het verval via de CP eigentoestanden | K 1<br />
〉 en | K 2<br />
〉 verloopt. Als<br />
CP behouden is kan de K 1<br />
alleen naar twee pionen vervallen en de K 2<br />
alleen naar drie pion toestanden.<br />
Het geval wil nu dat het massaverschil tussen het kaon en drie keer de pion massa heel klein<br />
is. Daarom vervalt de K 2<br />
wel in drie pionen (het moet wel), maar is de vervalsbreedte heel klein en<br />
–8<br />
de levensduur heel groot, ongeveer 5×10 seconde. De levensduur van de K 2<br />
is veel groter dan van<br />
de K 1<br />
, die 9×10<br />
seconde is.<br />
Dit geeft aanleiding tot een aantal opvallende zaken.<br />
Om te beginnen is er een (klein) massaverschil tussen de en . Dit veroorzaakt een oscillatie<br />
tussen de twee toestanden. De ontwikkeling in de tijd voor de toestanden van de K 1<br />
en K 2<br />
wordt<br />
gegeven door:<br />
–11<br />
------ ( | K 0 〉 + | K 0<br />
〉)<br />
2<br />
. (5.11)<br />
------ ( | K 0 〉 – | K 0<br />
〉)<br />
2<br />
Een bundel die nu als zuiver K 0 is gemaakt zal naar K 0 oscilleren, waarbij de intensiteit van de K 0<br />
in de tijd wordt gegeven door:<br />
I K 0 1 –<br />
( ) -- e Γ 1τ –<br />
e Γ 2τ –( 2e Γ 1 + Γ 2 )τ ⁄ 2<br />
= ( + –<br />
cos( ∆m τ)<br />
) . (5.12)<br />
4<br />
Het massaverschil tussen de twee CP eigentoestanden geeft dus aanleiding tot een oscillatie met frequentie<br />
∆m . Experimenteel is met deze oscillatie het massaverschil van de twee neutrale kaon CP<br />
eigentoestanden gemeten,<br />
∆m = 3.5×10<br />
–6<br />
eV.<br />
K 0<br />
e – iHτ | K 1<br />
〉 e im 1τ<br />
=<br />
e – iHτ | K 2<br />
〉 e im 2τ<br />
=<br />
– – Γ 1 τ ⁄ 2 1<br />
– – Γ 2 τ ⁄ 2 1<br />
2∆m ⁄ ( m 1<br />
+ m 2<br />
) = 0.7×10<br />
, oftewel een massaverschil van<br />
Als we een bundel maken die uit louter K 0 bestaat dan verandert die naar een mengsel van K 1 en<br />
K 2 , de deeltjes die hun ieder hun eigen zwakke verval hebben. De K 1 toestand vervalt snel en na<br />
een tijdje is alleen de K 2 over. We verwachten dus dat als we een K 0 bundel maken er eerst veel vervallen<br />
naar twee pionen zichtbaar zullen zijn en na een tijdje zien we dan alleen nog vervallen naar<br />
drie pionen. Dit is inderdaad experimenteel geobserveerd.<br />
Als de bundel puur K 2 is geworden kunnen we hem door een blok materiaal laten gaan. Natuurlijk<br />
zijn er in het materiaal een hoop kernen met protonen en neutronen en heeft de K 2 ruime mogelijk-<br />
–14<br />
Collegedictaat <strong>Hoge</strong> Energiefysica 85