Keuzecollege Hoge EnergieFysica Katholieke Universiteit ... - EHEF
Keuzecollege Hoge EnergieFysica Katholieke Universiteit ... - EHEF
Keuzecollege Hoge EnergieFysica Katholieke Universiteit ... - EHEF
Create successful ePaper yourself
Turn your PDF publications into a flip-book with our unique Google optimized e-Paper software.
2.3 Het foton<br />
In eerste instantie was het foton een theoretische constructie van Planck. Planck kon het lichtspectrum<br />
van een zwarte straler van een bepaalde temperatuur goed verklaren, als hij aannam dat de energie<br />
die met het licht wordt uitgestraald gequantiseerd was. De pakketjes moesten dan komen met een<br />
energie die evenredig is met de frequentie van het licht, E = hν , waarbij de evenredigheidsfactor de<br />
constante van Planck is, h = 6.626 × 10 – 34 Js , die te vinden is uit de fit van Plancks formule voor<br />
een zwarte straler.<br />
Door inderdaad aan te nemen dat het electromagnetisch veld is gequantiseerd volgens de formule<br />
van Planck kon Einstein het fotoëlectrisch effect verklaren. Als licht op een metaal wordt geschenen<br />
kunnen daaruit elektronen ontsnappen. De elektronen die uit het metaal komen hebben een energieverdeling.<br />
De maximum energie van de elektronen blijkt afhankelijk te zijn van golflengte van het<br />
licht en onafhankelijk van de intensiteit van het licht. Dit laat zich makkelijk verklaren uit het beeld<br />
(van Einstein) dat licht een stroom fotonen is en dat de golflengte (of frequentie) van het licht wordt<br />
bepaald door de energie van de fotonen en dat de intensiteit wordt bepaald door het aantal fotonen.<br />
Het beslissende bewijs kwam van Compton die liet zien dat licht dat aan deeltjes in rust wordt verstrooid<br />
in golflengte wordt verschoven volgens λ' = λ + λ c<br />
( 1 – cosθ)<br />
, waarin θ de hoek van verstrooi<br />
is en<br />
λ c<br />
= h ⁄ ( mc)<br />
de Compton golflengte, die dus alleen van de massa van het deeltje<br />
afhangt. Deze formule is af te leiden als we het foton met energie E = hc ⁄ λ elastisch laten botsen<br />
met een deeltje in rust van massa m . Uit behoud van energie en impuls volgt:<br />
E γ<br />
0<br />
0<br />
E γ<br />
+<br />
m<br />
0<br />
0<br />
0<br />
=<br />
E γ<br />
'<br />
0<br />
E γ<br />
' sinθ<br />
E γ<br />
' cosθ<br />
+<br />
m 2 2<br />
+ E γ +<br />
E γ<br />
E γ<br />
' 2 – 2E γ<br />
E γ<br />
' cosθ<br />
0<br />
– E γ<br />
' sinθ<br />
– E γ<br />
' cosθ<br />
. (2.1)<br />
Voor de drie-impuls is de gelijkheid manifest. Voor de energie geldt de gelijkheid alleen als:<br />
( E γ<br />
+ m – E γ<br />
') 2 m 2 2<br />
E γ<br />
E γ<br />
' 2 mE γ<br />
= + + – 2E γ<br />
E γ<br />
' cos( θ) ⇒ E γ<br />
' = ----------------------------------------- . (2.2)<br />
E γ<br />
( 1 – cosθ) + m<br />
Als we dit vertalen in golflengtes ( E = 2π ⁄ λ in natuurlijke eenheden) wordt dat precies:<br />
λ' λ 2π( 1 – cosθ)<br />
2π<br />
= + -------------------------------- = λ + λ , (2.3)<br />
m<br />
c<br />
( 1 – cosθ)<br />
λ c<br />
= -----<br />
m<br />
waarbij de factor 2π een artefact is van de natuurlijke eenheden.<br />
Collegedictaat <strong>Hoge</strong> Energiefysica 13