Keuzecollege Hoge EnergieFysica Katholieke Universiteit ... - EHEF
Keuzecollege Hoge EnergieFysica Katholieke Universiteit ... - EHEF
Keuzecollege Hoge EnergieFysica Katholieke Universiteit ... - EHEF
You also want an ePaper? Increase the reach of your titles
YUMPU automatically turns print PDFs into web optimized ePapers that Google loves.
met<br />
q e<br />
de electrische lading van het elektron (-1 dus in dat geval, maar analoog de electrische lading<br />
van het lepton waaraan de Z koppelt),<br />
de νZ 0 – ie<br />
ν koppeling krijgt een factor --------------------------------γ µ ( 1 – γ 5 ) , (3.21)<br />
4sinθ w<br />
cosθ w<br />
2<br />
– i( g µν<br />
– q µ<br />
q ν<br />
⁄ M W<br />
)<br />
de W propagator krijgt een factor ------------------------------------------------ . (3.22)<br />
q 2 2<br />
– M W<br />
2<br />
– i( g µν<br />
– q µ<br />
q ν<br />
⁄ M Z<br />
)<br />
de Z propagator krijgt een factor ----------------------------------------------- . (3.23)<br />
q 2 2<br />
– M Z<br />
Wie goed heeft opgelet heeft ook gezien dat aan de W en Z bosonen een massa van respectievelijk<br />
en is toegekend. Deze massa’s kennen we vrij goed op dit moment en zijn<br />
M W<br />
M Z<br />
M W<br />
= 80.43 ± 0.04 GeV en M Z<br />
= 91.188 ± 0.002 GeV. Het feit dat de W en Z bosonen een massa<br />
hebben, en nog wel zo’n grote, heeft interessante gevolgen voor de wereld om ons heen. Verder hebben<br />
we de zwakke koppelingsconstante aan de electromagnetische koppelingsconstante relateerd<br />
door middel van de Weinberg hoek. Deze Weinberghoek is natuurlijk te meten door reacties met een<br />
zwakke vertex te meten en met berekeningen (waarin de Weinberghoek als parameter voorkomt) te<br />
vergelijken. We vinden op deze manier dat<br />
(3.24)<br />
De hier boven genoemde waarden komen uit: D.E. Groom et al., The European Physical Journal C15<br />
(2000) 1 and 2001off-year partial update for the 2002 edition available on the PDG WWW pages<br />
(URL: http://pdg.lbl.gov/) .<br />
3.4 Het muon verval<br />
2 θw<br />
sin = 0.232 ± 0.001<br />
Van alle stabiele elementaire deeltjes zijn alleen het elektron, de neutrino’s en het foton lichter dan<br />
het muon (en het gluon, de drager van de sterke kernkracht, maar dit kan niet ongebonden<br />
voorkomen zoals we later zullen zien.) Wegens het behoud van leptongetal (per familie) kan het<br />
muon alleen vervallen in een muon-neutrino en een geladen W boson. Het geladen W boson is te<br />
zwaar om door het muon te worden geproduceerd en kan dus alleen “off-shell” worden geprodeceerd,<br />
dus niet als vrij deeltje, maar als propagator die weer verder vervalt. Het W boson kan dan<br />
alleen in de combinatie elektron en anti-elektron-neutrino vervallen (de enige andere combinatie is<br />
muon en anti-muon-neutrino, maar die hebben samen te veel massa.) Het enige dat er nu nog als<br />
extra kan gebeuren is dat er een of meer fotonen van het muon in de begintoestand of het elektron in<br />
de eindtoestand worden afgestraald. Dit geeft een extra koppeling van een geladen deeltje met een<br />
42 Collegedictaat <strong>Hoge</strong> Energiefysica