Keuzecollege Hoge EnergieFysica Katholieke Universiteit ... - EHEF
Keuzecollege Hoge EnergieFysica Katholieke Universiteit ... - EHEF
Keuzecollege Hoge EnergieFysica Katholieke Universiteit ... - EHEF
Create successful ePaper yourself
Turn your PDF publications into a flip-book with our unique Google optimized e-Paper software.
KUN 6<br />
TUE 6<br />
4.4 Diep inelastische elektron-proton verstrooiing<br />
Het bestaan van quarks is direct bevestigd door de verstrooiing van elektronen aan protonen. Als<br />
elektronen met hoge energie op protonen worden geschoten blijkt de verstrooiing niet goed meer te<br />
beschrijven als verstrooiing aan een homogeen object, maar blijkt dat het proton een eindige afmeting<br />
heeft en dat er in het proton harde pitjes zitten, die we met quarks kunnen identificeren.<br />
Laten we uitgaan van puntvormige elektronen en een elektromagnetische interactie met het proton.<br />
Voor het proton nemen we niets in het bijzonder aan. Het Feynman diagram voor de elektron-proton<br />
verstrooiing kunnen we dan tekenen als:<br />
Elektron<br />
p 1 p3<br />
p 4<br />
Foton<br />
q<br />
Proton<br />
p 2<br />
p n<br />
We zullen uitgaan van het experiment waarbij het proton in de begintoestand in rust is. Dus:<br />
p 2<br />
=<br />
M p<br />
0<br />
0<br />
0<br />
. (4.11)<br />
Verder nemen we het elektron massaloos en kiezen de z-as langs de inkomende elektron richting:<br />
p 1<br />
=<br />
. (4.12)<br />
Kijken we dan naar het verstrooide elektron dan kunnen we de vierimpuls daarvan uitdrukken in:<br />
p 3<br />
=<br />
E<br />
0<br />
0<br />
E<br />
E'<br />
0<br />
E' sinθ<br />
E' cosθ<br />
, (4.13)<br />
waarbij θ de verstrooiingshoek is van het uitgaande elektron met betrekking tot de richting van het<br />
inkomende elektron. Verder definiëren we het oplossend vermogen van het foton als:<br />
Q 2 ≡ – q 2 = 2EE' ( 1 – cosθ)<br />
. (4.14)<br />
Collegedictaat <strong>Hoge</strong> Energiefysica 57