Keuzecollege Hoge EnergieFysica Katholieke Universiteit ... - EHEF

More documents

Recommendations

Info

De term die evenredig is aan 1 ⁄ E σ( E) ----------- = E a b -- ⊕ ------- ⊕ c . (A.8) E E is voor de energiën waarbij we nu werken altijd te verwaarlozen. De term b ⁄ ( E) is belangrijk voor het grootste deel van het nu relevante energie gebied. Als de energie in GeV wordt gemeten varieert de constante b van enkele procenten tot 20%. De constante c is meestal van de orde van enkele procenten en speelt een rol bij deeltjesenergieën van orde 100 GeV en meer. A.4 Hadron calorimeters Hadroncalorimeters werken net zo als electro-magnetische caolrimeter, behalve dat het proces dat zorgt voor vermenigvuldiging van deeltjes vooral de sterke kernkracht is. Dit heeft wel grote praktische implicaties. De formule (A.8) blijft voor wat de structuur betreft geldig. Maar in dit geval is het minimum wat voor de parameter b kan worden bereikt ongeveer 35% in praktische toepassingen en vaak is deze parameter meer van de orde van 50% tot 100%. In dit geval speelt de constante term c ook niet meer zo’n grote rol. Om de hadronshower helemaal te kunnen bevatten is ( 7 – 9)λ int nodig. Om het geheel praktisch te houden in constructie moet voor een hadron calorimeter een zwaar absorbermateriaal worden gekozen. Dit is meestal lood, uranium, koper of ijzer. Deze materialen zijn niet geschikt voor het detecteren van de ionisatieenergie. Daarom zijn alle hadron calorimeters van het “sampling” type. A.5 Deeltjes identificatie Met spoorreconstructiedetectoren en calorimeters kunnen alle geladen deeltjes en alle neutrale deeltjes in het Standaard Model, behalve neutrino’s worden gedetecteerd. In veel gevallen is het ook nog nuttig om vast te kunnen stellen om welk soort deeltje het nu precies ging. Voor een aantal deeltjes of deeltjesklassen is dat mogelijk. A.5.1 Electronen en positronen Electronen en positronen gedragen zich voor wat betreft spoorreconstructie net als andere geladen deeltje, met de uitzondering dat vanwege hun geringe massa ze bijna altijd relativistisch zijn en dus een vrijwel constante dE/dx hebben onafhankelijk van hun impuls. Dit geeft de mogelijkheid om met name in het laagenergetische gebied electronen en positronen te onderscheiden van andere geladen deeltjes die in dat gebied een veel grotere ionisatieënergie achter laten. Belangrijker voor electronen en positronen is dat ze een shower maken in een electromagnetische calorimeter die in ongeveer 25X 0 is bevat. Hadronen hebben een veel dikker materiaal nodig om al hun energie kwijt te raken. Door nu de impulsmeting van het spoor te vergelijken met de energie in de electromagnetische calorimeter kunnen electronen en positronen (waarvoor impuls en energie gelijk zijn) worden onderscheiden van andere deeltjes waarvoor dat niet zo is. A.5.2 Fotonen Fotonen geven ook een electromagnetische shower en door te eisen dat de energie die aan de achterkant (na 25X 0 ) uit de electromagnetische calorimeter komt te verwaarlozen is is het vrijwel zeker dat de shower door een electron, positron of foton is veroorzaakt. Door verder te eisen dat er geen 128 Collegedictaat <strong>Hoge</strong> Energiefysica
geladen spoor naar de electromagnetische shower wijst is het vrij zeker dat de shower door een foton is veroorzaakt. A.5.3 Muonen Voor muonen ligt de kritische energie in de meeste materialen ver boven de 100 GeV. Muonen gaan ook geen nucleaire interacties aan. Muonen met een energie tot 100 GeV zullen hun energie dus alleen door ionisatie verliezen. Hierdoor kunnen muonen met een energie van boven aan paar GeV met gemak door de calorimeter komen. Door achter de calorimeters nog een geladen spoordetector te plaatsen en vast te stellen welke deeltjes op dezelfde baan een spoor hadden voor en na de calorimeter is het voor deze deeltjes vrijwel zeker dat het muonen waren. A.5.4 Neutrino’s Neutrino’s kunnen worden gedetecteerd door het feit dat ze geen signaal in enige detector achterlaten. Door de detector zo te construeren dat alle zichtbare energie wordt gezien en door de wet van behoud van impuls te gebruiken kan vaak worden afgeleid dat in een bepaalde richting een of meer deeltjes ontsnappen met een bepaalde impuls. De aanname dat dit neutrino’s zijn klopt dan vaak Collegedictaat <strong>Hoge</strong> Energiefysica 129
Page 1 and 2:
10 januari 2002 Keuzecollege Hoge E
Page 3 and 4:
INHOUD INHOUD .....................
Page 5 and 6:
HOOFDSTUK 8 Het huidige en toekomst
Page 7 and 8:
KUN 1 TUE 1 HOOFDSTUK 1 Inleiding I
Page 9 and 10:
met x = x , y , z de plaats in de d
Page 11 and 12:
en we zien ook meteen dat als we de
Page 13 and 14:
De vervalsbreedte en de levensduur
Page 15 and 16:
Uit de tekening in Figuur 1.1 is du
Page 17 and 18:
TUE 2 HOOFDSTUK 2 Elektronen, posit
Page 19 and 20:
2.3 Het foton In eerste instantie w
Page 21 and 22:
Door de Klein-Gordon vergelijking m
Page 23 and 24:
Deze formule geeft de overgangsampl
Page 25 and 26:
T fi = - i( 2π) 4 δ( p ( 1) + p (
Page 27 and 28:
dσ = ⎛ ⎞ 1 -------------------
Page 29 and 30:
¡ ¢ Electron Beam Pulsed Magnet 1
Page 31 and 32:
De waarschijnlijksdichtheid (2.62)
Page 33 and 34:
Als we de normering van de spinoren
Page 35 and 36:
Ingeval er gesloten lussen in de Fe
Page 37 and 38:
Tr( a/ b/ c/ d/ ) = 4[ ( a ⋅ b) (
Page 39 and 40:
( σ ⋅ ( p + eA) ) 2 = σ ⋅ ( p
Page 41 and 42:
2.10 Opgaven 2.1 Laat zien dat form
Page 43 and 44:
KUN 4 TUE 4 HOOFDSTUK 3 Leptonen: M
Page 45 and 46:
In analogie met “gewone” spin z
Page 47 and 48:
µ Z µ - gW 3 + g'B µ = ---------
Page 49 and 50:
foton en dus een onderdrukking van
Page 51 and 52:
Hierin is over ω 2 ω 2 levensduur
Page 53 and 54:
waar, bijvoorbeeld, de symmetriegro
Page 55 and 56:
3.9 Opgaven 3.1 In de LEP ring word
Page 57 and 58:
KUN 5 TUE 5 HOOFDSTUK 4 Van hadrone
Page 59 and 60:
) 2 . . - ) 1 ) 1/2 + . . + + .. .
Page 61 and 62:
Baryon qqq Q S p uud +1 0 n udd 0 0
Page 63 and 64:
KUN 6 TUE 6 4.4 Diep inelastische e
Page 65 and 66:
waaruit volgt dat: q µ proton W µ
Page 67 and 68:
10° in a laboratorium systeem uitg
Page 69 and 70:
F 1 ( x) xF 2 ( x) = = 4 -----u ( x
Page 71 and 72:
∂ νF µν = 0 (4.50) en geven oo
Page 73 and 74:
1 + x + x 2 + x 3 + … en inderdaa
Page 75 and 76:
d_c LF LI R K F o ‚ƒ ƒˆ‡ „
Page 77 and 78:
waarvoor de kleurfactor wordt: c 1
Page 79 and 80:
KUN 9 TUE 7 leinden goed beschrijft
Page 81 and 82:
Het top quark is recentelijk ontdek
Page 83 and 84: 1 - λ 2 ⁄ 2 λ λ 3 A( ρ - iη)
Page 85 and 86: σ( e + e - → qq) 4.11 Geef een v
Page 87 and 88: KUN 10 HOOFDSTUK 5 Pariteit, lading
Page 89 and 90: 5.4 Tabulering van deeltjeseigensch
Page 91 and 92: Zowel K 0 als K 0 kunnen vervallen
Page 93 and 94: η + η 00 - = ε . (5.15) = ε De
Page 95 and 96: 5.7 Het CPT theorema Door Pauli, Zu
Page 97 and 98: 5.10 Opgaven 5.1 Wat is de pariteit
Page 99 and 100: KUN 11 TUE 8 HOOFDSTUK 6 Massa en h
Page 101 and 102: 6.2 Nog eens U(1)xSU(2) ijktheorie
Page 103 and 104: We zien nu dat het veld ρ een scal
Page 105 and 106: Bij LEP2 is de annihilatiepropagato
Page 107 and 108: verschillen per topologie, maar zij
Page 109 and 110: º ¸ had » » Å » » ¿ Ç N,
Page 111 and 112: KUN 13 HOOFDSTUK 7 Voorbij het Stan
Page 113 and 114: 7.3 Supersymmetrie Een van de theor
Page 115 and 116: sleptonen: Standaard Model deeltje
Page 117 and 118: Ì Ê lim M χ (GeV/c 2 ) ADLO prel
Page 119 and 120: 7.8 Opgaven 7.1 Laat zien dat het a
Page 121 and 122: KUN 14 TUE 9 HOOFDSTUK 8 Het huidig
Page 123 and 124: In de LHC versneller worden twee bu
Page 125 and 126: een schematische tekening en een fo
Page 127 and 128: 8.8 De Nijmeegse EHEF groep De Expe
Page 129 and 130: APPENDIX A Detectoren in de Experim
Page 131 and 132: Q SR PO / 2 [ 2 ‡ ‘ ^ _ ` a b =
Page 133: A.2 Geladen spoor detectie Geladen
Page 137 and 138: APPENDIX B Transformatiegroepen: mi
Page 139 and 140: formatie van U(1), waarvan T 1 de g
Page 141 and 142: APPENDIX C Formuleblad voor gebruik
Page 143 and 144: , ν a , µ c, λ d, ρ viergluon v
Page 145 and 146: Spoortheorema’s: spin som operato
Page 147 and 148: APPENDIX D Uitwerkingen van opgaven
Page 149 and 150: Opgaven en beknopte uitwerkingen va
Page 152 and 153: De reeks is in machten van de koppe
Page 154 and 155: De muonen worden gemaakt door pion
Page 156 and 157: Het proton is veel zwaarder en verl
Page 158 and 159: Opgaven en beknopte uitwerkingen va
Page 160 and 161: Higgs. We kunnen ook de “recoil-m
Page 162 and 163: 156 Collegedictaat Hoge Energiefysi
Page 164 and 165: Antwoord: 6000 × 125 = 750000 Volg
Page 166 and 167: Opgave 2: Het kTeV experiment op Fe
Page 168 and 169: Antwoord: fractie 1 K L 0.5 K S 0 t
Page 170 and 171: Opgave 3: Het Standaard Model van d
Page 172 and 173: Een ander probleem met deze meting
Page 174 and 175: dat verschillend is voor de drie qu
Page 176 and 177: quark vervalt in drie deeltjes, waa
Page 178 and 179: Vraag 3c: Schrijf in viervector not
Page 180 and 181: dat de overgangsamplitude in het kw
Page 182 and 183: Feynmanregels voor geladen scalar d
Page 184:
Vrije Universiteit Amsterdam - - -
show all

Keuzecollege Hoge EnergieFysica Katholieke Universiteit ... - EHEF

You also want an ePaper? Increase the reach of your titles

Delete template?

Save as template?